силы земного магнетизма даже еще цФлое десятшййе поел!; появлешя (въ 1833 г.) классической работы знаменитаго вФмецкаго математика Гаусса J): Intensitas vis magneticae terrestris ad mensuram absolutam revocata — прочитанной передъ Гэттингенскимъ Королевскимъ Обществомъ наукъ 15-го декабря 1832 г., въ ко торой весьма обстоятельно описанъ новый методъ для абсолютнаго изм'Ьрешя горизонтальной силы земного магнетизма; методъ объяснен® примерами необходимыхъ наблюдешй и вычислешй. Гауссъ предлагаетъ наблюдать сперва продолжительность времени (т) коле башй магнита, подвФшеннаго горизонтально въ магннтномъ мерщцан!;, нодъ вл!яшемъ земного магнетизма— вполне согласно съ первою частью способа Пуас сона; потомъ наблюдается отклонеше (« ) второго вспомогательнаго магнита, ко торое производитъ первый магнитъ на точно измеренном® разстоянш (R) его центра отъ центра вспомогательнаго магнита, подв’Ьшеннаго на незакрученной нити въ магнитномъ мерид^ан'Ь и въ одной и той же горизонтальной плоскости, какъ и отклоняющШ магнитъ, который ставится перпендикулярно къ магнитному мерид1ану, или на запад!; и восток!;, или на юг!; и сЬвер’Ь, причемъ на каждомъ м’Ьст’Ь наблюдаются отклонешя при двухъ положешяхъ отклоняющаго маг нита, соответствующих® повороту магнита на 180° около своего центра, отъ котораго измеряются разстояшя. Первая часть измёренШ даетъ НМ, а вторая отношеше Н/М, где Н гори зонтальная составляющая силы земного магнетизма, а М магнитный моментъ главнаго (отклоняющаго) магнита. Величины Н/М и Н.М связаны съ измеряемыми величинами следующими уравнешями:
где р некоторая постоянная (на несколько летъ) величина, зависящая отъ распределешя магнетизма въ отклоняющемъ магните и которая можетъ быть исклю чена наблюдешями на двухъ разстояшяхъ R, и R,, - — отношеше окружности къ д1аметру, а В моментъ инервди отклоняющаго магнита. Для магнитовъ опре деленной простой геометрической формы, В вычисляется по формулам®, получаемымъ изъ механики; такъ для магнитнаго стержня съ прямоугольнымъ сечешемъ 1 к -fir (J2Jr W) Р , где I длина стержня, Ъ— его ширина и Р его масса 2). При своихъ изм!;решяхъ Гауссъ принялъ следующую систему абсолютныхъ единицъ: длины выражаются въ миллиметрахъ, масса въ миллиграммахъ и время въ секундахъ средняго солнечнаго времени; а въ новейшее время более распро странена система (cgs)— сантиметръ, граммъ и секунда; поэтому магнитная сила, принятая Гауссомъ за единицу, точно въ десять разъ меньше, чемъ по системе (cg-s) 3). Подробное описаше приборовъ, которыми пользовался Гауссъ, мы нахо*) In te n sita s v is m a g n e tic a e te r r e s tr is ad m e n s u ra m a b s o lu ta m r e v o c a t a .— A u c t o r e C a r o lo F r id e r ic o G a u ss. G o ttin g a e M D C C C X X X I I I . D ie In te n s it a t d e r e r d m a g n e tis c h e n K r a ft a u f a b solu tes M ass z u r fic k g e t u h r t v o n C a rl F r ie d r ic h G a u s s ( 1 8 3 2 ) ; lie ra u s g e g e b e n v o n E . D o r n ; L e ip z ig . 1 8 9 4 ( O s t w a ld ’ s K la s s ik e r d er e x a c te n W is s e n s ch a fte n , JN6 531. В ъ начал® св о е й р а б о т ы Г а у с с ъ даетъ н еод обри тел ьн ы й о т з ы в ъ о сп особ ® П уа ссон а , к акъ н еточ н ом ъ п давш ем ъ гр у б ы е р езу л ь та ты , н о н овЬ й и пя изсл®д оваш я (H a b le r’ a ), какъ увидпмъ дальш е, показали, ч то Mnt.nie Г а у с с а н есп раведл иво. 2) Е сл и магнитъ бол®е слож ной ф ор м ы , т о к опред® ляется и зъ н а бл ю деш й п р о долж ительности кол ебаш й магнита, сначала его од н ого ( т , ) , а п о т о м ъ т 2, когда къ нему при бавлен о всп ом ога тел ь н ое т®до п р о с т о й геом етр и ч еск ой ф ор м ы . 8) В ъ А н гл in р а н ь ш е уп отр ебл я л а сь для магнитной си л ы единица англШ ская, при к о т о р о й длины вы р а ж а ю тся в ъ ангдШ скихъ ф у т а х ъ , м а ссы в ъ г р эн а х ъ , ( g r a in s ) , а
силы земного магнетизма даже еще цФлое десятшййе поел!; появлешя (въ 1833 г.) классической работы знаменитаго вФмецкаго математика Гаусса J): Intensitas vis magneticae terrestris ad mensuram absolutam revocata — прочитанной передъ Гэттингенскимъ Королевскимъ Обществомъ наукъ 15-го декабря 1832 г., въ ко торой весьма обстоятельно описанъ новый методъ для абсолютнаго изм'Ьрешя горизонтальной силы земного магнетизма; методъ объяснен® примерами необходимыхъ наблюдешй и вычислешй. Гауссъ предлагаетъ наблюдать сперва продолжительность времени (т) коле башй магнита, подвФшеннаго горизонтально въ магннтномъ мерщцан!;, нодъ вл!яшемъ земного магнетизма— вполне согласно съ первою частью способа Пуас сона; потомъ наблюдается отклонеше (« ) второго вспомогательнаго магнита, ко торое производитъ первый магнитъ на точно измеренном® разстоянш (R) его центра отъ центра вспомогательнаго магнита, подв’Ьшеннаго на незакрученной нити въ магнитномъ мерид^ан'Ь и въ одной и той же горизонтальной плоскости, какъ и отклоняющШ магнитъ, который ставится перпендикулярно къ магнитному мерид1ану, или на запад!; и восток!;, или на юг!; и сЬвер’Ь, причемъ на каждомъ м’Ьст’Ь наблюдаются отклонешя при двухъ положешяхъ отклоняющаго маг нита, соответствующих® повороту магнита на 180° около своего центра, отъ котораго измеряются разстояшя. Первая часть измёренШ даетъ НМ, а вторая отношеше Н/М, где Н гори зонтальная составляющая силы земного магнетизма, а М магнитный моментъ главнаго (отклоняющаго) магнита. Величины Н/М и Н.М связаны съ измеряемыми величинами следующими уравнешями:
где р некоторая постоянная (на несколько летъ) величина, зависящая отъ распределешя магнетизма въ отклоняющемъ магните и которая можетъ быть исклю чена наблюдешями на двухъ разстояшяхъ R, и R,, - — отношеше окружности къ д1аметру, а В моментъ инервди отклоняющаго магнита. Для магнитовъ опре деленной простой геометрической формы, В вычисляется по формулам®, получаемымъ изъ механики; такъ для магнитнаго стержня съ прямоугольнымъ сечешемъ 1 к = -fir (J2Jr W) Р , где I длина стержня, Ъ— его ширина и Р его масса 2). При своихъ изм!;решяхъ Гауссъ принялъ следующую систему абсолютныхъ единицъ: длины выражаются въ миллиметрахъ, масса въ миллиграммахъ и время въ секундахъ средняго солнечнаго времени; а въ новейшее время более распро странена система (cgs)— сантиметръ, граммъ и секунда; поэтому магнитная сила, принятая Гауссомъ за единицу, точно въ десять разъ меньше, чемъ по системе (cg-s) 3). Подробное описаше приборовъ, которыми пользовался Гауссъ, мы нахо*) In te n sita s v is m a g n e tic a e te r r e s tr is ad m e n s u ra m a b s o lu ta m r e v o c a t a .— A u c t o r e C a r o lo F r id e r ic o G a u ss. G o ttin g a e M D C C C X X X I I I . D ie In te n s it a t d e r e r d m a g n e tis c h e n K r a ft a u f a b solu tes M ass z u r fic k g e t u h r t v o n C a rl F r ie d r ic h G a u s s ( 1 8 3 2 ) ; lie ra u s g e g e b e n v o n E . D o r n ; L e ip z ig . 1 8 9 4 ( O s t w a ld ’ s K la s s ik e r d er e x a c te n W is s e n s ch a fte n , JN6 531. В ъ начал® св о е й р а б о т ы Г а у с с ъ даетъ н еод обри тел ьн ы й о т з ы в ъ о сп особ ® П уа ссон а , к акъ н еточ н ом ъ п давш ем ъ гр у б ы е р езу л ь та ты , н о н овЬ й и пя изсл®д оваш я (H a b le r’ a ), какъ увидпмъ дальш е, показали, ч то Mnt.nie Г а у с с а н есп раведл иво. 2) Е сл и магнитъ бол®е слож ной ф ор м ы , т о к опред® ляется и зъ н а бл ю деш й п р о долж ительности кол ебаш й магнита, сначала его од н ого ( т , ) , а п о т о м ъ т 2, когда къ нему при бавлен о всп ом ога тел ь н ое т®до п р о с т о й геом етр и ч еск ой ф ор м ы . 8) В ъ А н гл in р а н ь ш е уп отр ебл я л а сь для магнитной си л ы единица англШ ская, при к о т о р о й длины вы р а ж а ю тся в ъ ангдШ скихъ ф у т а х ъ , м а ссы в ъ г р эн а х ъ , ( g r a in s ) , а
