ходят, и фильтрат содержит лишь истинно растворенные примеси. При больших давлениях начинают проходить и коллоидные частицы, причем тем легче, чем размеры их меньше. Применяя мембраны (ультрафильтры) различной проницаемости или меняя силу давления, можно расфракционировать коллоидный раствор на фракции, содержащие частицы различной степени дисперсности.
Лит.: Песков Н. П., Физико-химические основы коллоидной науки, 2 издание, М. — Л., 1934; Наумов В. А., Химия коллоидов, 3 изд., Л., 1932.
УЛЬТРАФИОЛЕТОВЫЕ ЛУЧИ, общее название электромагнитных волн с длиной (в вакууме) приблизительно от 4.000 А (4—10“5 см) до 100 А (10“6 см). Этим длинам волн соответствуют частоты от 7, 5 • 10й доЗ — 1016 герц (колебаний в сек.). В спектре У. л. примыкают с длинноволновой стороны к фиолетовому концу видимого спектра, откуда и происходит их название. С коротковолновой стороны область ультрафиолетовых лучей граничит с областью рентгеновских лучей (см.).
Основные свойства У. л. У. л. обладают очень большой фотохимии, активностью. Ряд фотохимии, реакций протекает только при освещении реагирующих веществ У. л.; многие другие реакции идут в ультрафиолетовых лучах с повышенной интенсивностью.
Широко известны реакции разложения галоидо-серебряных солей (фотографирование). У. л. обладают также — способностью вызывать люминесценцию (см.) большого числа веществ. Наконец У. л. вызывают фотоэлектрический эффект на всех веществах, т. е. при освещении достаточно коротковолновыми лучами наблюдается вырывание электронов из атомов. Фотоэлектрическая чувствительность увеличивается по мере уменьшения длины волны падающего излучения. — Указанные свойства объясняются квантовой теорией, согласно к-рой поглощение лучистой энергии происходит отдельными порциями (квантами). Величина кванта энергии равна hv, где h — так наз. постоянная Планка (6, 54—10~27 эрг/сек.), a v — частота излучения. Так как частоты У. л. сравнительно велики, то велики и кванты их энергии, чем и объясняется их способность вызывать фотохимические реакции или фотоэлектрический эффект. Помимо тех применений, к-рые основаны на этих свойствах, изучение ультрафиолетовых спектров представляет весьма большой интерес с точки зрения теории строения атома, т. к. в ультрафиолетовой области лежит весьма большое число линий, соответствующих внешним членам серий (см. Спектры).
Методы исследования У. л. Основным и наиболее широко применяемым методом исследования У. л. является фиксирование их на фотографической пластинке. Этот способ является чрезвычайно удобным для определения наличия в спектре У. л. той или иной длины волны (напр. при изучении спектрального состава излучения того или иного источника), но применение его к целям количественного изучения ультрафиолетового излучения (напр. распределения энергии в спектре излучения или изучения абсорбции в области У. л.) очень затруднительно и неточно. Методика такого рода измерений дает ошибку, по оценке Вейгерта, не меньше 10—15% и больше. Поэтому в последнее время усиленно разрабатываются методы измерения интенсивности У. л. при помощи фотоэлементов. При такогорода измерениях ультрафиолетовое излучение предварительно разлагается в спектр или из него тем или иным способом выделяется сравнительно узкая монохроматическая область.
Выделенный пучок лучей приблизительно одной длины волны направляется на фотоэлемент и измерение его интенсивности сводится к измерению тем или иным способом фототока.
Непосредственное^ измерение энергии У. л. по их тепловому действию возможно с помощью фотоэлемента и в ряде случаев осуществлялось.
Оно является однако практически весьма затруднительным, так как энергия ультрафиолетовых лучей в спектре большинства источников весьма мала, вследствие чего требуется применение особых сложных устройств для усиления термотоков.
Большой интерес представляет предложенный акад. С. И. Вавиловым метод количественного исследования У. л. при помощи вызываемой ими флуоресценции. Рядом работ С. И.
Вавилова и его сотрудников было показано, что, с одной стороны, при постоянной длине волны интенсивность света люминесценции строго пропорциональна интенсивности возбуждающего флуоресценцию ультрафиолетового излучения, а, с другой стороны, что выход люминесценции при возбуждении различными длинами волн пропорционален длине волны (рисунок 1).
Первое обстоятельство дает возможность в ряде случаев исследовать спектры абсорбции, выделяя монохроматический пучок У. л. и сравнивая визуально интенсивность возбуждаемой им флуоресценции как при наличии на пути этого пучка поглощающего вещества, так и в его отсутствии. Второе обстоятельство дает возможность исследовать распределение энергии в спектре излучения различных источников. На этом принципе основан «флуоресценц-фотометр».
Обзор спектра У. л. Наиболее хорошо изученной является область примерно от 4.000 А до 1.850 А, часто называемая областью У. л., причем длины волн от 4.000 до 3.000 А называют областью близких, а длины волн от 3.000 до 1.850 А — областью далеких У. л. Изучение близких У. л. сравнительно легко. Для длины волны примерно до 3.500 А могут применяться обычные спектрографы со стеклянной оптикой. Изучение далеких У. л. производится при помощи кварцевой оптики, поглощение. к-рой становится заметным только с '2.100 А. Ниже 1.850 А кварц становится непрозрачным, и потому с этой длины волны кварцевая оптика уже непригодна. Исследование У. л. от 1.850 А до 1.000 А (область Шумана) требует перехода к оптике из флуорита, к-рый в этих пределах еще прозрачен. Однако в этой области У. л. уже поглощаются атмосферным кислородом, и потому из спектрографов приходится эвакуировать воздух (вакуум-спектрографы) или наполнять прозрачным для этих лучей водородом. Флуоритовый вакуум-спектрограф впервые построил и применил Шуман в
