Получить И. о. значит собрать свет, расхо
решотку, получаемую на стекле следующим дящийся от точки предмета в пределах нек-рого образом (рис. 3). На фотографической пластинтелесного угла, в одной точке (или по крайней ке копированием соответствующего чертежа мере на малой площадке) плоскости И. о. Это наносятся концентрические круги, радиусы равносильно измене
к-рых пропорциональны квадратным корням нию формы поверхно
натурального ряда целых чисел, причем прости световой волны, межуточные пространства между кольцами А к-рое может быть осу
зачернены через одно. Такое расположение ществлено различны
колец соответствует расположению зон Френеми способами. Пусть ля для некоторой точки Р. Если пластинку от светящейся точки А зон поместить между светящейся точкой и точ(рис. 1) идет сфериче
кой Р таким обРис. 1. ская волна, энергию разом, что ценкоторой нужно локализовать в точке Р поверх
тральный зачерности изображения^ По правилам элементар
ненный (или, наного решения задач волновой оптики (см. Диф — оборот, прозрачфракция) поверхность волны можно разде
ный) кружок булит!» на зоны Френеля (см. Гюйгенса принцип) дет соответствоотносительно точки Р, проводя из этой точки вать как-раз первой зоне для Р, то сферы радиусами РО, РО +, РО + (Я — темные площади длина световой волны). Эти сферы пересекают закроют все неповерхность волны по окружностям, и площадь, четные (или соотзамыкаемая двумя последовательными окруж ветственно четностями, составляет одну зону, приближенно ные) зоны, нейравную тггЯ (г=ОР). Для каждой точки экрана, трализующие по как и для Р, можно произвести такое же разде
фазе в открытой ление на зоны, причем действие, оказываемое волне Действие рис. з. зоновая пластинка, светом на любую точку, эквивалентно действию четных (или сополовины первой зоны, т. е. экран будет осве ответственно нечетных) зон на Р. В резульщен приблизительно равномерно, и И. о. не тате световое действие в Р усилится и будет получается. Если однако закрыть непрозрач
относительно слабым в остальных точках плосным экраном часть зон, то распределение кости изображения. Иными словами, пластинка освещенности на экране перестанет быть равно
зон концентрирует световую энергию по премерным. На этом основан простейший способ имуществу в Р, т. е. дает И. о. светящейся точполучения И. о. Если напр. на пути от А к Р ки. Подобно всякой диффракционной решотке, поместить непрозрачную ширму с небольшим зоновая пластинка дает спектры различных круглым'отверстием, то на плоскости изобра
порядков, расходящиеся по разным направлежения получится светниям. Вследствие этого И. о., получаемое от нее, размыто, свет в значительной мере попалое круглое пятно, окруженное чере’дую- | дает и в остальные точки плоскости изображещимися темными и А — ния, и поэтому пластинка зон не имеет праксветлыми диффракцитического значения в технике получения И. о. онными кольцами, нерис 2 Прерывная грубая деформация фронта свезаметными при больтовой волны, создаваемая диффрагирующими ших размерах отверстия. Это пятно будет гру
отверстиями камеры-обскуры и зоновой плабым И. о. светящейся точки, к-рая отобража
стинки, на практике заменяется несравненно ется в виде освещенной локализованной площад
более совершенной деформацией, которая поки. Если светится предмет конечных размеров, лучается при отражении световых волн от нето каждая его точка образует свое светлое прерывно искривленных зеркал, а также при пятно (рис. 2) и совокупность пятен создает по
прохождении через прозрачные среды с кридобие предмета. Если отверстие велико, то оп
выми поверхностями. Если например паратическое изображение будет очень размытым; болическое зеркало освещается светом, идущим оно становится также неясным при очень малых от удаленной точки параллельно оси зеркала, отверстиях вследствие резкой диффракции. то каждый элемент поверхности зеркала стаМежду этими крайними случаями можно найти новится центром элементарных волн, начиная оптимальные размеры отверстия, при к-рых с момента прихода света (рис. 4). Точка О наИ. о. становится наиболее четким. Наилучшие чинает испускать элементарные волны нек-рое результаты получаются, если площадь отвер
время спустя после точки М, с запозданием, стия приблизительно равна ягЯ, где г — рассто
равным времени, кояние от отверстия до плоскости И. о., т. е. равна торое требуется для е' поверхности зоны Френеля. На этом простей
прохождения светом шем принципе получения И. о. основана ка
пути OF; к моменту намера-обскура. Качества И. о., получаемого с чала излучения в центее помощью от светящихся тел больших раз
ре зеркала О элеменмеров, довольно удовлетворительны; ее основ
тарные волны из Мусной недостаток — в ничтожном использовании пеют распространитьрис. 4. светового потока, идущего от предмета. В этом ся до Р', причем MF'= отношении более благоприятные результаты да
OF. Поверхность волны есть поверхность равет так называемая «зоновая пластинка», осно
ных фаз; в падающей волне она плоская, в отванная так же, как и камера-обскура, на вы
раженной вследствие указанного запаздывания делении части зон из поверхности волны, иду
элементарных волн поверхность непрерывно щей от светящейся точки. Зоновая пластинка искривляется и становится сходящейся, собипредставляет собой круговую диффракционную рающейся в фокусе параболического зеркала.
