воположные стороны) в электрических и магнитных полях, у-лучи такого отклонения не испытывают. Поэтому на а — и /? — лучи смотрят как на лучи корпускулярные, т. е. представляющие собой поток заряженных частиц, а Г. — л. рассматривают как электромагнитные лучи, близкие по природе к видимым, ультрафиолетовым и рентгеновским лучам. Эта точка зрения была окончательно подтверждена опытами Резерфорда и Андраде (1911), к-рые открыли интерференцию Г. — л. в кристаллах. Эти опыты дали вместе с тем и возможность измерить длину волны Г. — л. Последняя оказалась чрезвычайно малой (в 10 раз меньше, чем для рентгеновских лучей), как и следовало ожидать по их высокой проницающей способности (лучи, испускаемые 30 мг радия могут быть еще обнаружены после прохождения через слой железа в 30 см толщиной). Измеренная указанными авторами длина Г. — л., испускаемых радием С, оказалась равной 0, 07 А. Впоследствии по тому же методу были измерены и более короткие длины волн (до 0, 028 А). Однако, для сильно проникающих («жестких») лучей такой метод не применим, и длину их волны приходится определять косвенными методами, измеряя скорость электронов, вырываемых Г. — л. из вещества, через к-рое они проходят, и пользуясь т. н. фотоэлектрическим уравнением Эйнштейна (см. Фотоэлектрический эффект). Таким методом были измерены длины волн Г. — л. до 0, 001 А (10—11 см).
Систематизация найденных обоими способами длин волн Г. — л. показывает, что по месту возникновения следует различать два типаГ. — л.:1) лучи, возникающие в электронных оболочках атома, и 2) лучи, возникающие в атомном ядре. Первые имеют вторичное происхождение и возникают при прохождении а — или ^-частиц, испускаемых ядром, через электронную оболочку атома, при чем срываются те или иные электроны.
Вторые возникают при глубоких процессах преобразования атомного ядра и представляют наибольший интерес. Весьма вероятно, что испускание Г. — л. происходит при переходе ядра от одного устойчивого состояния к другому, подобно тому как испускание световых или рентгеновских лучей происходит при переходах между устойчивыми состояниями электронных оболочек (см. Атом в химии и физике).
Изучение Г. — л. с особенной силой заострило основной конфликт современной теоретической физики, конфликт между волновой и квантовой точкой зрения на излучение. С одной стороны, ряд явлений (особенно явления интерференции) заставляет смотреть на Г. — л. кт. к на электромагнитные волны, отличающиеся только чрезвычайно малой длиной волны. С другой стороны, целый ряд явлений, связанных с взаимодействиями между Г. — л. и материей, совершенно не может быть объяснен с этой точки зренияи, наоборот, оказывается в прекрасном согласии с квантовой точкой зрения, предложенной в 1905 Эйнштейном изаключающейся в том, что излучение рассматривается как поток своего рода корпускул — квантов излучения. При этом кванты — различной частоты не одинаковы между собой. Энергия Е, сконцентрированная в кванте, пропорциональна частоте излучения v: E = hv (h — Планковская постоянная). Т. к. частота Г. — л. очень велика, то энергия их квантов также имеет очень большие значения и потому корпускулярные их свойства сказываются особенно резко. Основные опыты, к-рые прекрасно истолковываются с корпускулярной точки зрения и совершенно не поддаются объяснению с волновой, — это опыты с подсчетом отдельных у-импульсов, основанные на ионизационной способности Г. — л.(опыты Гесса и Лаусона в Австрии в 1916 и опыты Коварика в Америке в 1919). Явление протекает так, как будто Г. — л. представляют собой не сферическую электромагнитную волну, равномерно распространяющуюся в окружающем пространстве, а поток частиц, разлетающихся во все стороны. К таким же выводам приводят и многочисленные наблюдения над рассеянием Г. — л. При прохождении через вещество [бблыпая часть энергии Г. — л. рассеивается по направлению падающего пучка, под небольшими углами к нему; частота рассеянных лучей меньше частоты падающих; рассеивающие электроны получают быстрое движение и могут быть обнаружены, например, на фотографиях по методу Ч. Вильсона (см.) в виде т. н. электронов отдачи]. Это противоречие между волновой и корпускулярной точкой зрения оставалось необъяснимым до последнего времени. Лишь возникшая в самые последние годы квантовая механика (см.) дает основания надеяться на их примирение.
Лит.: Rutherford Е., Radioactive Substances and their Radiations, Cambridge, 1913; De В г о glie M. et L., Introduction & la physique des rayons x et gamma, P., 1928; Kohlrausch K. W. F., Probleme der y-Strahlung, Braunschweig, 1927; его же, Radioaktivitat, статья в XV т. Handbuch der Experimentalphysik (издаваемом Wien-Harm-Lenz’oM, Leipzig, 1928).
ГАММАРШЁЛЬД (Hammarskjold), Кнут Яльмар Леонард (1862), шведский юрист и государств, деятель, пр оф. гражданского права Упсальского ун-та, видный член консервативной партии. Был министром без портфеля, потом министром юстиции (1901—02), министром народного просвещения (1905) и, наконец, в 1914—17 премьером. Его правый кабинет сменил либеральное министерство Карла Стаафа, ушедшего после т. и.
«крестьянского похода», т. е. патриотической манифестации крестьян 6 февр. 1914, организованной консервативной партией в целях усиления обороны Швеции. Главной задачей правительства Г. было военное усиление Швеции (увеличение срока военной службы, постройка 7 броненосцев и пр.). Это ему удалось провести в риксдаге, благодаря начавшейся в авг. 1914 империалистской войне. Кабинету Г. ставили в особую заслугу сохранение во время империалистской войны нейтралитета, к-рый, однако, в значительной степени объяснялся позицией шведского рабочего класса. — Г. принимал участие в международных конференциях и третейских судах, он — шведский член Международного третейского суда в Гааге. С 1923 — член 1-й палаты риксдага, где выступал против СССР. Гаммаршёльд — автор ряда юридических трудов.
ГАММАРШЁЛЬД (Hammarskjold), Лоренцо (Ларс) (1785—1827), шведский писатель, выдающийся представитель романтической школы фосфористое (см.). Борясь с французским влиянием в шведской литературе, Г. был проводником немецкой романтики в Швеции. В 1803 основал общество «Друзей литературы» («Vitterhetens V аппег»), деятельно сотрудничал в ряде шведских журналов, ведя борьбу с «академистами», и в 1810 начал издавать свой журнал «Лицеум». Собственные произведения Г. (драмы, повести) довольно слабы в художественном отношении.
Г. принадлежит также весьма ценный труд «Svenska vitterheten» (История шведской литературы, 1818) — первый опыт шведской историко-литературной критики.
ГАММА-СОЕДИНЕНИЯ, такие органические соединения с открытой цепью атомов, в к-рых две различных или одинаковых функциональных группы отделены одна от
