ЭСБЕ/Взрывчатые вещества: различия между версиями
[досмотренная версия] | [досмотренная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Нет описания правки |
Lozman (обсуждение | вклад) мНет описания правки |
||
Строка 432:
{{right|''Ч.''}}</ref>. Кроме того, необходимо заметить, что эти давления отвечают в каждом данном случае известной средней величине их, могущей в некоторых точках общей массы газов сильно увеличиваться или уменьшаться, так как в действительности газы, почти мгновенно образовавшиеся, представляют как бы нити материи в состояниях сжатия, весьма различающихся между собой, чего доказательством могут служить вдавления, бороздки и другие отпечатки, получающиеся при детонации на прочных металлических плитах.
Нахождение давлений {{razr|вычислением}} предполагает, что состав газов при максимуме температуры тот же, как и после охлаждения; что температура их вычислена близко к действительности и, наконец, что законы изменения их упругости с плотностью и температурой известны. Пусть 1 килогр. газов занимает при нормальных условиях V<sub>0</sub> литров, и положим, что мы заключили их в камере объема v литров и сообщили температуру t°. Если бы они были идеальные газы, т. е. строго повиновались законам Мариотта и Гей-Люссака, то давление их равнялось бы<math> P = \frac{V_0}{v}\cdot\frac{273 + t}{273};</math> означая <math>\frac{V_0}{273}</math> через R, (273 + t) — через Т (абсолют. темпер.), <math>\frac{1}{v}</math> через Δ (плотность газов), это выражение принимает вид P = RTΔ. В применении к килограмму взрывчатого вещества, сполна превращающегося в газы, R и Т суть постоянные для него, Δ же — плотность заряжания. Но действительные газы не следуют строго законам Мариотта и Гей-Люссака, так как они представляют системы материальных частиц, занимающих известный объем и претерпевающих некоторое взаимное притяжение, притом — величины этого объема и притяжения для различных газов неодинаковы. Принимая во внимание оба приведенные фактора и выражая давление в килогр. на 1 кв. сант., Ван-дер-Ваальс вывел следующее уравнение: <math>RT = \left(
Вычисленные указанным способом давления при малых плотностях заряжания довольно удовлетворительно согласуются с опытными величинами, как это показали Малляр и Ле Шателье для многих взрывчатых веществ («Mémoriales des poudres et salpêtres», t. II); напр. для пироксилина получаются: t = 2660°, RT = 9530, b = 0,860, при Δ = 0,2, P = 2300 килогр.; опытное же Р = 1989 килогр. Но при более значительных Δ вычисление приводит, во всяком случае, к слишком большим величинам<ref>Причина неприменимости формул Малляра и Ле Шателье для больших плотностей заряжания, по-видимому, лежит в принятии слишком высокого объема частиц газов или того предельного объема, когда они, подобно жидкой воде, делаются почти несжимаемыми. Допустим, в самом деле, что этот объем равен 0,0004 начального объема, тогда лучше удовлетворяются опытные данные не только при малых плотностях заряжания, но и при столь больших, какие имели место при вышеописанных подводных взрывах пироксилина, притом — не только для этого В. вещества, но и для других. Напр., по отношению к пироксилину имеем:
|