Страница:БСЭ-1 Том 63. Э - Электрофон (1935).pdf/334

Эта страница не была вычитана


ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ТЕОРИЯ СВЕТА

В39Электромагнитный спектр (по Герлаху, HandwOrterbuch der Physik, 2 Aufl., В., 1932).

Квантов энергии на моль ♦

(в кал.)

(в эргах)

ВолноКвант вое чи

Частоэнергии** сло ♦♦♦ та *♦♦♦ (в эргах) г п

Ю-з

2, 85

11, 9x107 19, 65x10—17

2, 8x510 .

Порядок величины энергии химических реакций 11, 9Х1О12 19, 65x10—12

2, 85x105

2, 85Х10Ю

11, 9x1017 19, 65x10—7

Порядок в еличины энертши атомного ядра3X107

Длина волны

ЗхЮЮ

см 103 102 35 см...

Волны беспроволочной телегоафии и телефонии Область, исследованная Друде 1 Короткие электромагнитн. вол- ! Электромаг1 ны, измеряемые с помощью диф- > нитные 10 } фракции или интерференции j волны I Наиболее короткие волны, по1 см 1 2 ММ... ) лученные О. Ф. Байером 1 ММ 10—1 330 д... Наиболее длинноволновое излучение атомов Hg 250 д... Наиболее короткие волны, полученные электрическим путем (Никольс и Тир) Инфракрас10—2 Остаточные лучи каменной > ное излу50 /л... соли 1 чение 10—3 Остаточные лучи кварца 8 д...

1 М

Граница сенсибилизации фото10—4 графии. пластинок 8.000 А,... Красный конец 1 видимого 1 Фиолетов. конец J спектра 4.000 А...

2.000 А... ? Граница ультрафиолетового 1 излучения кварцевой лампы Лаймановская серия водород1.000 А 10—5 ного спектра Лаймановская серия гелиевого 600 А... спектра 125 А... Наиболее короткие волны, измеренные с помощью диффракц. решотки Роуланда 1 Длинноволновые рентгенов10—0 ские лучи 1 тд 10—7 f К-серия меди 1.500 ХЕ...

1А ю  — 8 К-серия молибдена 700 ХЕ...

К-серия вольфрама 200 ХЕ...

100 ХЕЮ-» К-серия урана, наиболее коротковолновое рентгеновское излучение (Бак и Дессауер) 10  — ю

1 д10Ю

3x1015

ЗХ102О

1 ХЕ 10—11

) f

Видимый спектр

Ультрафио> летовое излучение

1 (

Рентгеновские лучи

1 у-лучи радио1 активных J веществ "(Космическое г излучение

  • Квантов энергии на моль=2УЛу, где 2V — число Авогадро (6, 06 • 1023); h — постоянная Планка; г — частота.
    • Величина кванта энергии^Ья, где /г — -постоянная Планка (6, 55 • ю  — 2? эрг/сек.); v — частота.

♦♦♦ Волновое число п = (число волн на 1 см).

  • ♦♦♦ Частота v =

где с — скорость света (3 • юю сл«/сек.); Л — длина волны.

мулы и их взаимодействия. Вновь возгорелся спор между сторонниками одного и двух флюидов. Вебер (1845), отбросив теорию флюидов, ввел понятие о дискретных частицах электричества, не связанных с обычной материей и своим движением образующих ток.

Изучение распространения электрического  — тока по кабелям (Фарадей, В. Томсон, Стокс, Кирхгофф), вызванное развитием проволочной связи и основанное на применении теории Вебера, показало, что скорость тока в идеально проводящем линейном воздушном проводе равна отношению электромагнитной к электростатической единице силы тока. Вебер и Кольрауш в 1856 измерили это отношение и нашли значение 3, 1 • 1010 сл/сек. Так как скорость света по измерениям Физо (1849) равнялась 3, 15 • 1010 см/сек., то тем самым было экспериментально доказано совпадение скорости распространения электрического сигнала и световой волны. Это подтверждало мысль Фарадея, что светоносный эфир не что иное, как электрические и магнитные силовые трубки, а свет — распространяющееся по ним поперечное колебание (1851).

Оставаясь на точке зрения дальнодействия, было явно невозможно объединить электромагнитные явления со световыми. Все попытки в этом направлении шли по линии создания моделей среды для объяснения конечной скорости распространения электромагнитного возмущения. Через несколько лет после появления первых работ Максвелла Л. Лоренц (1867) независимо от него предложил теорию, в к-рой конечная скорость вводилась формально, через запаздывающий потенциал (см. Электричество).

Пространство, по Лоренцу, наполнено проводящей материей, и эфир т. о. «устранен». Результаты теории Лоренца во многом совпадают с выводами Максвелла.

Максвелл обратился вновь к представлениям Фарадея, воспользовавшись взглядами В. Томсона на электрический ток, как на поступательное движение эфирных частиц, и на вихревую природу магнитных сил. В его модели (1862) магнитные силовые трубки являются упругими вихрями флюида, их заполняющего, а эфирные частицы, находящиеся между трубками наподобие шарикоподшипников, вращаются и двигаются поступательно. Поперечные давления и продольные натяжения фарадеевских трубок объясняются центробежной силой флюида.

Напряженность электрического поля есть тангенциальная сила, с к-рой действуют на силовые трубки смещенные