проволок со стальным троссом в виде сердечника. В последнее время для линий передач очень высокого напряжения стали входить в употребление полые провода, позволяющие иметь большой диаметр провода, что имеет существенное значение для предупреждения явления короны на линиях высокого напряжения.
Лит.: Смуров А. А., Электротехника высокого напряжения и передача энергии, Л., 1932; Lewis W. W., Transmission Line Engineering, L., 1928. А. Смуров.
ЭЛЕКТРОПЕРЕДАЧА, рабочий поселок в Павлово-Посадском районе Московской области, соединен жел. — дор. веткой со ст. Павлов-Посад Моск. — Ниж. ж. д.; 9.050 жит. (1931; в 1926 4.281 жит.). Свое наименование поселок получил в связи с постройкой там в 1912—14 одноименной электростанции, переименованной в — 1926 по имени ее строителя в «станцию им. Р. Э*. Классена». Станция сыграла весьма важную роль в деле реконструкции энергетического х-ва Союза, являясь первой по времени торфяной электростанцией в России (и во всем мире), за к-рой вскоре последовал ряд других (Шатурская в Моск, обл., «Красный Октябрь» в Ленинграде и др.). На болотах Э. впервые начал применяться новый способ добычи торфа гидроторф (см.), к-рый был предметом особого внимания В. И.
Ленина. Особое значение приобрела станция в годы гражданской войны (1918—20), когда в связи с занятием белыми основных топливных районов Союза (Донбасс, Баку) она снабжала Москву электроэнергией. За годы революции станция значительно переоборудована и расширена. Мощность ее доведена до 46 — т. kW, линия напряжения для передачи энергии в Москву в 70 т. V (первая в России) была заменена линией в 115 т. V.'Отпуск электроэнергии составлял: в 1917—37, 8 млн. kW/ч., в 1927/28—168, 6 млн., в 1929/30—202, 9 млн., в 1932—245 млн. На станции было занято в’ 1932 1.122 рабоч. (не считая лиц, занятых добычей торфа). Имеется фаб. — зав. школа, фаб. — зав. технические курсы, с. — х. ферма, 2 рабочих клуба и др.
ЭЛЕКТРОПЛУГ, см. Электропахота.
ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ, совокупностьгвойств тела, обусловливающих возможность возникновения электрического тока (точнее тока проводимости, см. Ток смещения) при существовании разности потенциалов или электрического напряжения (см.) между двумя точками данного тела. Так как ток проводимости по современным представлениям есть процесс переноса зарядов от одного электрода к другому, то основными условиями Э. являются:. 1) наличие в данной среде заряженных частиц (носителей электричества), к-рые могут являться либо заряженными телами видимых размеров (пылинки в воздухе) либо ионами или электронами; 2) некоторая подвижность этих носителей, обеспечивающая возможность перемещения их под влиянием сил электрического поля (ток в собственном смысле слова) или под влиянием каких-либо внешних сил (конвекционный ток, см.). Опыт показывает, что Э. в той или иной мере обладают все тела; абсолютных изоляторов не существует. Поэтому обычное деление тел на проводники и непроводники электричества является в известной мере условным. Однако как вид носителей заряда, так и характер их движения могут быть для различных тел совершенно различны. — Основным законом Э., действительнымдля большинства тел, является так называемый закон Ома, согласно которому плотность электрического тока j (количество электричества, протекающее за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению его движения) пропорциональна напряженности обусловливающего этот ток поля Е (той силы, с которой действует электрическое поле на единичный заряд): j=aE. Коэффициент ст при данных условиях температуры, давления и т. д. является величиной постоянной и характерной для данного тела; его значение принимают за численную меру Э. тела.
Очевидно а есть величина, обратная удельному сопротивлению; следовательно размерность ее в практических единицах есть [ом”1 — слС1].
С точки зрения физического механизма и законов Э. все тела могут быть разбиты на три основные группы; 1) металлы (и т. н. полупроводники), 2) жидкие и твердые электролиты и 3) газы.
Металлы. При всех практически достижимых значениях плотности тока металлы удовлетворяют закону Ома (отклонения начинают наблюдаться лишь при токах порядка нескольких млн. ампер на см2). Отличительным признаком собственно металлических проводников являются два их свойства: 1) все они обладают большими значениями Э. (а). Значения а колеблются для них от 66, 7* 104 ом — 1 — смГ1 (серебро) до 0, 9*104 ом”1 — см"1 (висмут), т. е. в среднем в 10—100 т. раз больше Э. наилучше проводящих электролитов. Т. о. металлы являются лучшими из всех известных доселе проводников.
2) Прохождение тока в металлах не сопровождается сколько-нибудь заметным переносом массы. Этот факт был установлен рядом точных исследований и в наст, время может считаться несомненным. Свойство (2) наталкивает на вывод, что носителями тока в металле являются электроны (см.). Действительно масса электрона ничтожна по сравнению с массой атома, и кроме того электроны всегда сохраняют свой заряд, что в силу взаимного* отталкивания мешает им скопляться в одном месте; поэтому движение электронов практически не должно сопровождаться заметным переносом массы.
В пользу этого вывода, вйервые отчетливо сформулированного Г. А. Лоренцем в 1905, говорят как косвенные соображения, так и прямые опыты. Известно, что в атоме любого металла имеется один или несколько слабо связанных и легко отщепляемых электронов. В самом деле, при электролизе металлический ион всегда бывает заряжен положительно и движется к катоду. Далее, металлы в отличие от других элементов обладают способностью легко терять электроны под влиянием ряда физических воздействий: температуры (см. Термоионный эффект), сильных электрических полей, падающего света (см. Фото-электрические явления) и т. д. Наконец роль электронов как носителей тока в металле была доказана непосредственными опытами Толмана и Стюарта (1916). Идея этих опытов заключается в следующем: спиральная металлическая катушка, приводится в быстрое вращение. Находящиеся в металле заряды не поспевают за этим вращением и приобретают нек-рую скорость относительно катушки, в силу чего в последней появляется ток, измеряемый чувствительным гальванометром.
По величину этого тока можно судить об отношении величины, движущихся зарядов к их массе. Для всех исследованных металлов это
