. . Петлевой электромагнитный О. На рис. 2 представлено схематич. устройство этого О. Между полюсами электромагнита натянута тонкая проволока в виде петли, к к-рой прикреплено зеркальце L. Отраженный от этого зеркальца пучок лучей падает на экран Е, Если через петлю (шлейф) пропустить ток, то в силу взаимодействия магнитного поля и тока шлейф отклонится и соответственно изменит свое направление световой луч В. Если ток будет беспрерывно меняться по силе, то будет меняться и положение зеркальРис. 3: I — дуговая лампа, ца. На экране обра2 — конденсорная линза и зуется светлая полощель, 3-магнит и шлейф осциллографа, 4 — проекти
ска, длина которой рующая цилиндрическая пропорциональна амлинза, 5 — плоское неподви
плитуде переменножное зеркало, 6-многогранное вращающееся зеркало го тока. Если экран для развертки на неподви
представляет собой жный экран, 7-матовый фото или кинопленэкран, 8 — катушка с намо
ку, движущуюся в танной светочувствительной пербумагой, 9 — светонепрони
направлении, цаемая кассета. пендикулярном световой полоске, то в результате сложения этих двух движений на нем получается кривая, повторяющая кривую изменения силы тока в шлейфе. На рис. 3 дана подробная схема петлевого О. Петлевой электромагнитный О. был впервые предложен Блонделем (1891) и впоследствии осуществлен в виде самых разнообразных конструкций.
На рис. 4 представлен внешний вид шестишлейфного осциллографа Сименс и Гальске.
Существуют конструкции О., имеющие 3, 6 и даже 12 шлейфов для одновременной записи нескольких процессов. Основными данными, определяющими работу электромагнитного О., являются его чувствительность и собётвенное число колебаний шлейфа. Чувствительность характеризуется силой тока, проходящего через шлейф и отклоняющего световой зайчик на экране на 1 лш. Чем меньше собственный период коРис. 4. лебаний шлейфа, тем точнее он воспроизводит кривую осциллограммы тока. Чувствительность и собственную частоту колебаний шлейфа можно варьировать, помещая шлейф в масло и задавая различные натяжения нити шлейфа.
Струнный электромагнитный О. также основан на принципе взаимодействия между током и магнитным полем, но вместо петли ток проходит по струне, освещаемой сильным источником света. Изображение тени струны проектируется через узкую щель на фотопластинку. Шлейфовый и струнный О. вследствие наличия вибратора, обладающего инерцией, а следовательно, и собственной частотой колебаний, не могут быть использованы для исследования процессов, частота которых больше 10.000 периодов в секунду.
Лит,: Арденне М., Электроннолучевая трубка и ее применение в технике слабых токов, М., 1936; Аль 524
берти Е., Катодный осциллограф, M. — Л.» 1933; Электрические и магнитные измерения, Общий курс, под ред. Е. Г. Шрамкова, Ленинград — Москва, 1937; Ширков В. В., Курс основных радиотехнических измерений, Москва, 1937.
ОСЦИЛЛЯТОР, в широком смысле — всякая ко лебательная система, а в узком — колебательная система с одной степенью свободы. В теории электричества под О., или вибратором, понимается так наз. элементарный диполь, момент которого периодически изменяется во времени. Поле нейтральной системы зарядов на больших от нее расстояниях совпадает с полем О., момент к-рого равен моменту всей системы. — Антенна радиостанции при известных условиях может быть уподоблена О., представляющему собой элементарный диполь. Светящееся тело также в нек-рых случаях может быть рассматриваемо как совокупность элементарных осцилляторов. С точки зрения электронной теории простейшей формой осуществления О. является совокупность одного электрона и одного протона, взаимное расстояние между к-рыми периодически изменяется во времени. В максвелловской макроскопической теории электромагнитного поля простейшей моделью осциллятора можно считать вибратор Герца. Это — два металлич. шара, соединенные проводом длины I, заряды к-рых 6 и е' в каждый данный момент равны по величине и противоположны по знаку (е'=-е).
Электрический момент образованного этими зарядами диполя будет равен p=el. Если, зарядив вибратор Герца, предоставить его самому себе, то в нем возникнут затухающие электрические колебания. Моделью элементарного линейного гармония. О. может служить материальная точка, связанная упругой силой с положением равновесия. — Колебания линейного О. в классич. механике характеризуются следующим дифференциальным уравнением: где ж — смещение материальной точки, т — ее масса, к — постоянная квазиупругой силы. Решение этого уравнения представляет собой гармоническое колебание х = A sin/t + уА. т
/
Отсюда — частота колебаний О.:,=-^.
2л у т
i
По предположению Планка, линейный гармсн нич. О. обладает свойством поглощать и отдавать энергию не иначе, как порциями — квантами определенной величины. Исходя из такого предположения, Планк разрешил проблему излучения черного тела; это предположение является основанием всей теории квантов.
Лит.: Дарроу К. К., Введение в волновую механику Шрёдингера, «Успехи физических наук», [M. J, 1929, том IX, выпуск 4; Вавилов С., Осциллятор, ст. в кн.: Техническая энциклопедия, т. XV, М., 1931, стр. 309—310.
ОСЫ, название, применяемое к нескольким
группам перепончатокрылых (см.) насекомых.
Настоящие О. относятся к сем. Vespidae и характеризуются передними крыльями, складывающимися в покое продольно, коленчатыми усиками, ротовыми частями, не образующими хоботка, и яркой (обычно черной с желтым) краской. Они являются или «общественными» (подсем. Vespini) или одиночными (подсем. Eumenini). Общеизвестные общественные О. (род Vespa) довольно крупны, особенно шершни
