741 НЕРНСТА ЛАМПА — НЕРНСТА ЭФФЕКТ И НЕРНСТА-ЭТТИНГАУЗЕНА ЭФФЕКТ 742 Transformations de la matifcre et de I’dnergie, P., 1912; Experimental and theoretical applications of thermodynamics to chemistry, N. Y., 1907; Die theoretischen und experimentellen Grundlagen des neuen warmesatzes, Halle, 1918 (есть рус. nep.); Das Weltgebaude im Lichte der neueren Forschung, B., 1921 (есть рус. пер.). Им опубликованы статьи в журналах: «Annalen der Physik», Halle, Lpz.; «Journal de physique, chimie et histoire naturelie 6Umentaires», P.; «Physikalische Zeitschrift», Lpz.; «Zeitschrift fur anorganische und allgemeine Chemie», Hamburg, Lpz.; «Zeitschrift fur Elektrochemie und angewandte physikalische Chemie», Halle, и др.
НЕРНСТА ЛАМПА, электрическая калильная лампа, изобретенная Нернстом в 1897. В Н. л. используется свойство окислов некоторых металлов, благодаря которому в раскаленном состоянии сильно понижается их сопротивление прохождению электрического тока. В качестве калильного тела Н. л. имеет тонкую палочку из смеси окиси циркония и окиси иттрия.
Так как в холодном состоянии палочка не является проводником электричества, то для приведения в действие лампы устроен подогреватель, который после разогрева палочки автоматически выключается. Имея в виду, что сопротивление палочки с ростом температуры быстро уменьшается, во избежание чрезмерного нагрева палочки последовательно включается сопротивление. Палочка накаливается в воздухе. Для предохранения от повреждений Н. л. заключена в стеклянный колпак. Температура палочки в рабочем состоянии 2.300°; она дает хороший белый свет. Светоотдача в лучших образцах доходит до 8, 5 люмен/ватт.
С появлением ламп с металлич. нитью Н. л. вышла из употребления.
НЕРНСТА ТЕОРЕМА, вернее, закон, открытый В. Нернстом (см.) в 1906, по своему значению принадлежащий к основным законам термодинамики, почему иногда называется третьим началом. Так же как и первые два начала термодинамики (см.), Н. т. является опытным законом. Исторически Нернст пришел к этому закону, исходя из проблемы химического сродства (см.). Известно, что химическое сродство А может быть определено из уравнения Гельмгольца
л = е + т(^) ю.
где Q — количество теплоты, выделившееся или поглотившееся при реакции, Т — абс. температура и где производная от А по Т взята при постоянном объеме v. При интегрировании этого уравнения для нахождения А появляется т. н. термодинамически неопределенная («химическая») постоянная 1, которая до Нернста не поддавалась определению из сколько-нибудь разумных термодинамических предположений.
Чисто экспериментально Нернсту удалось установить, что при очень низких температурах, которые все же еще значительно отстоят от абс. ноля, (QA dQ\ \дТ от ) т-+о.
Это обстоятельство приводит к тому, что 1 должна быть равна нолю для конденсированных систем и что lim Ш = 0 и = 0. т^оа1 T->0dT Эти уравнения представляют собой первоначальную формулировку Н. т* Условие равенства нолю постоянной I дает возможность определения химич. сродства путем термических измерений, почему Н. т. и играет такую большую роль в химической термодинамике. Н. т. можно представить также и в форме
lim (S1 — S2) = 0.
Т->0
Здесь — энтропия системы в начальном состоянии, S2 — в конечном, т. е. в области абс. ноля температуры реакции в конденсированных системах протекают без изменения энтропии (см.). Планк расширил это следствие Н. т., допустив, что энтропия всякого химически однородного твердого или жидкого вещества обращается в ноль при абс. ноле температуры, т. е., что lim 8= 0, Т->0 где /S' — энтропия. Это выражение является обычной формулировкой Н. т. Из Н. т. следует также, что для химически однородного вещества теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении, а также коэффициенты давления и расширения равны нолю при Т=0.
Первое обстоятельство позволило Нернсту сформулировать свой закон как «принцип недостижимости абсолютного ноля», гласящий, что «не существует такого протекающего в конечных измерениях кругового процесса, при к-ром тело охладилось бы до абсолютного ноля». Для неконденсированных систем (газы, растворы) нельзя делать выводы, аналогичные предыдущим. Считая Н. т. справедливой и для этих случаев, приходится заключить, что при низких температурах в идеальных газах и разбавленных растворах имеются отступления от обычных газовых законов в согласии с законами квантовой статистики (см. Статистика квантовая). В согласии с квантовой теорией находится также тот факт, что по Н. т. теплоемкости при Т=0 обращаются в ноль, в то время как классическая статистика приводит к независимости теплоемкости от температуры (закон Дюлонга и Пти).
Лит.: Шефер К., Теория теплоты, пер. с нем., ч. 1—2, М. — Л., 1933; Нернст В., Теоретические и опытные основания нового теплового закона, пер. под ред. А. Ф. Иоффе, [2 изд.], М. — Л., 1929.
НЕРНСТА ЭФФЕКТ И НЕРНСТА-ЭТТИНГАУЗЕНА ЭФФЕКТ, явления, относящиеся к груп пе термомагнитных и гальваномагнитных эффектов и заключающиеся в появлении разностей электрических потенциалов (Н. — Э. э.) или разностей температур (Н. э.), если проводник, по к-роМу проходит тепловой или электрический ток, помещают в магнитное поле, перпендикулярное к направлению тока. При Н. э. на концах проводника, по к-рому течет ток, возникает разность температур = где I — длина, q — сечение проводника,! — сила тока, Н — напряженность магнитного поля и L — коэффициент, зависящий от вещества проводника.
Вследствие Н. э. в месте соединения намагничиваемого и ненамагничиваемого проводников происходит выделение или поглощение тепла (добавочный эффект Пельтье) (см. Пелътъе эффект). Если по проводнику протекает тепловой ток (Н. — Э. э.), то в магнитном поле возникает поперечная разность электрических потенциалов Е = QbH^-9 где Ъ — толщина проводника, — градиент температуры, Q — коэффициент, зависящий от вещества. Абсолютная величина обоих эффектов сильно зависит от хим. процессов в исследуемом металле, а также от термической и холодной обработки его, чем и объясняется неоднозначность результатов различных авторов. Характер гальваномагнитных 24*
