нию к основной системе, принимаемой за не
или непосредственного давления (или тяги) одподвижную. Механики древности считали зем
ного тела на другое или нек-рого «действия на лю абсолютно неподвижной и соединяли с нею расстоянии» (тяготение, вес, электрич. притяпонятие основной системы отсчета (геоцентрич. жение и отталкивание), причем никаких «внешсистема); после Коперника система отсчета них», механич. изменений в движении на пердля движения тел солнечной системы была пе
вый взгляд не происходит; наоборот, при отсутренесена на Солнце (гелиоцентрическая систе ствии равновесия между телами мы легко зама). Вся ньютоновская механика основана на мечаем, что силовые взаимодействия тесно свяпредставлении об абсолютно неподвижной си
заны с изменениями движения. Особенно же стеме отсчета (начало координат в центре сол
наглядно встает связь между силовым взаимонечной системы, оси координат направлены действием тел и движением, если, отказавшись к «неподвижным» звездам, т. е. к звездам с нич
от узко количественного подхода, обратиться к тожными параллаксами), по отношению к ко
рассмотрению физич. сущности взаимодействия торой рассматриваются перемещения или дви
тел. Механические силы по своей природе тесно жения материальных тел и устанавливаются связаны с переносом движения — напр., молезаконы этих движений. Законы движения, су
кул одного тела на молекулы другого в случае ществующие в этой системе отсчета, спра
давления жидкости или газа на стенку; такова ведливы и по отношению ко всякой другой си
же природа сил вязкости, сил трения. В этом стеме координат, жестко связанной с этой не
смысле определение силы дано Энгельсом. При подвижной системой или движущейся по от
переносе движения с одного тела на другое, гоношению к ней прямолинейно и равномерно; ворит Энгельс, мы переносящееся движение натакие системы, включая и первоначальную не
зываем силой, а перенесенное — результатом подвижную систему, называются галилеевыми, ее действия (см. Энгельс, Диалектика приили инерциальными системами (см.). В этом роды, в кн.: Маркс и Энгельс, Соч., заключается принцип относительности Га
т. XIV, стр. 401). лилея-Ньютона. — По современным предстаУ Ньютона и в классич. М. можно встретить влениям, не имеет объективного смысла гово
• определение силы как «причины движения». При рить об абсолютно-неподвижных системах от
таком определении, уходящем своими корнями счета (абсолютное пространство). Все системы в представления о «косной», неподвижной маотсчета движутся, и ни одной из них не может терии, приходящей в движение только под быть предоставлено никакого преимущества влиянием внешних воздействий (Ньютон), тепо сравнению с другими. Но вместе с тем за
ряется самое основное и важное физич. предконы. устанавливаемые в классич. М., связаны ставление о вечном движении, заполняющем с выбором той или другой системы отсчета и наш материальный мир и являющемся «бысправедливы лишь в инерциальных системах. тием материи». Движение сохраняется всегда Таким образом, вопрос сводится к нахождению и повсюду, переходя из одних своих форм в такого пространства (системы отсчета), в ко
другие; эти переходы движения с одного матором были бы справедливы положенные в ос
териального тела на другое мы, при механинову классической (ньютоновской) М. законы. ческом исследовании, рассматриваем как сиЕсли в нек-рой системе отсчета принятые за
ловые (механические) взаимодействия. Предконы или их следствия не верны, то это ука
ставление о силе, как о причине движения, зывает на то, что эта система не является инер
возникло первоначально в связи с деятельноциальной. Так, например, аномалия в падении стью человека. «Представление о силе вознител на земле или качания маятника (см. Фуко кает само собою в нас благодаря тому, что в маятник) служат для нас доказательством вра
своем собственном теле мы обладаем средстващения земли по отношению к солнечной си
ми переносить движение. Средства эти могут, стеме отсчета. Система отсчета, связанная с цен
в известных границах, быть приведены в деятром солнечной системы и неподвижными зве
тельность нашей волей; в особенности это отноздами, может практически быть принята за сится к мускулам рук, с помощью которых мы основную. Лишь М. теории относительности производим механические перемещения, дви(релятивистская М.) устанавливает общие за
жения других тел, носим, подымаем, кидаем, коны движения, не зависящие от выбора си
ударяем и т. д., получая благодаря этому опрестемы отсчета. Законы классической М. оказы
деленный полезный эффект. Кажется, что двиваются при этом первым приближением к зако
жение здесь порождается, а не перенам релятивистской М., справедливыми при носится, и это вызывает представление, будто скоростях малых по сравнению со скоростью сила вообще порождает движением света. В дальнейшем речь будет итти исклю
(Энгельс, Диалектика природы, там же, чительно о классической М. Заметим, что клас стр. 404). — Изучая взаимодействия материальсическая М. приписывает пространству геоме
ных тел, мы в М. обычно отвлекаемся от физич. трические свойства Эвклидова пространства. природы взаимодействия и обращаем внимание Время в классич. М. рассматривается отор
лишь на количественную сторону силового дейванно от пространства; оно одинаково во всех ствия. «Измеримость движения и придает капунктах пространства (во всех системах отсчета) тегории силы ее ценность. Без этого она не имеи не зависит от взаимного движения этих систем ла бы никакой ценности» (Энгельс, Диа(абсолютное время); тесная связь пространства лектика природы, там же, стр. 401). Эта колии времени установлена была только релятиви
чественная сторона силового действия опрестской М. — Чрезвычайно существенным для деляется сравнением данного действия с какимвсей классической М. является понятие силы нибудь другим, выбранным за образец (эта(см.). Среди всех возможных физич. действий лон) (например, с весом произвольно выбранодного тела на другое (нагревание, электриза ного материального тела в определенном месте ция и др.) сила, или механическое действие, на земле — килограмм — или с силой напряжепредставляется наиболее простым и наиболее ния при деформации образцовой пружины на наглядно проявляющимся действием. При вза
наперед заданную величину и т. д.). Кроме того, имном равновесии тел силы проявляются в виде мы отмечаем еще направление механич. дей-
