Страница:БСЭ-1 Том 37. Лилль - Маммалогия (1938).pdf/342

Эта страница не была вычитана

ногр цилиндра, и величины магнитного поля, необходимого для получения такого же момента. Направление поворота цилиндра в эффекте Эйнштейна — де Гааза и направление магнитного момента в эффекте Барнетта соответствуют предположению о вращающихся электронах как главном источнике намагничения.

660,

Величина угла поворота прямо-пропорциональна толщине проходимого лучом слоя вещества, напряженности магнитного поля, а также зависит от вещества и длины волны применяемого света. Следовательно, имеет место дисперсия магнитного вращения. Вблизи линий поглощения вращение имеет аномальный ход.

Наличие этих эффектов обусловлено определенным При приближении к линии поглощения вращесоотношением между вращательным моментом атомноние сначала увеличивается, затем в области го электрона и его магнитным моментом. Обозначим через т и е массу и заряд электрона, через S и Т  — линии поглощения начинает уменьшаться, меплощадь его орбиты и период обращения, через с — сконяет знак, после чего начинает вновь возрарость света. стать и опять меняет знак на первоначальный.

Круговой ток силы обтекающий площадь S, эквиАномальный ход вращения вблизи линии повалентен магнитному диполю с моментом глощения носит название явления Макалюзо; оно теоретически было предсказано Фохтом ЧИ как следствие явления Зеемана, установлено Макалюзо и подробно изучено Зееманом, ВуИз закона площадей имеем для механич. момента электрона выражение дом, Фохтом и Ладенбургом.

Явление Зеемана, лежащее в основе магнитоЛГ = 2т •, оптических явлений, было открыто позднее явоткуда получаем для отношения магнитного момента ления Фарадея. Первая попытка обнаружить « механическому универсальное выражение влияние магнитного поля на спектральный соА* в е став света, испускаемого светящимися парами, М 2тс * также принадлежит Фарадею. С этой целью он в 1862 произвел эксперимент, поместив натроОтсюда следует, что если изменить намагничение куска железа (векторную сумму всех магнитных моменвое пламя между полюсами большого электротов), то результирующий механич. момент ЕЛГ (вектормагнита и наблюдая желтые линии натрия при ная сумма всех механич. моментов электронов) также включенном и выключенном электромагните. должен измениться на Вследствие недостаточной разрешающей сподЖ„2тс. д1д. собности спектроскопа, к-рый был в распоряе жении Фарадея, ему не удалось наблюдать ожиОднако полный механич. момент куска железа должен •оставаться постоянным, ц, следовательно, кусок приобредаемый эффект. После Фарадея подобную потает в виде отдачи момент количества движения, равный пытку сделал голландский физик Зееман и равным образом без успеха. При этом Зееман ничее го не знал об аналогичных попытках Фарадея.

Трудности наблюдения М. — м. я. лежат гл. Случайно узнав о неудавшейся попытке Фараобр. в необходимости тщательно устранить вли

дея, Зееман с большей энергией принялся отыяние поля земного магнитизма, действие кото

скивать ожидаемый эффект. В 1896 Зееману рого в миллион раз превышает ожидаемый эф

удалось с мощной решоткой Роуланда наблюфект. Поэтому в опытах Барнетта в 1914 и Эйн

дать расширения линий натрия, когда натровое штейна — де Гааза в 1915 был получен только ка

пламя помещалось в магнитное поле. Пользуясь чественный результат. Однако количественно указаниями Лоренца, Зееман установил харезультаты опытов не совпадали с теорией. рактер поляризации света, испускаемого в Вместо требуемого теорией коэффициента про

магнитном поле, и, наконец, наблюдал для липорциональности получался всегда коэффи

нии водорода не простое расширение, а расщепление на резкие линии, в согласии с теоциент, близкий к . Разгадку принесло от

рией Лоренца. — Это явление расщепления крытие Юленбеком и Гаудсмитом собственного спектральных линий источника, помещенного магнитного момента электрона, т. н. электрон

в магнитное поле, называется с тех пор явлением Зеемана. С современными интерференцного спина (см.). спектроскопами наблюдение этого явления не Лит.: ВведенскийБ. А. иЛандсбергГ. С., Современное учение о магнетизме, М. — Л., 1929; БлохФ., представляет никаких затруднений.

Молекулярная теория магнетизма, пер. с немецкого, Л. — Явление Зеемана составило эпоху и имело М., 1936; Стонер Э., Магнетизм, пер. с английского, решающее значение для успеха электронной М. — Л., 1932.

МАГНИТООПТИКА, под этим названием объе-. теории. Ему были посвящены труды лучших диняют совокупность явлений, связанных с ис

физиков, среди к-рых в первую очередь можно пусканием и распространением света в телах, назвать Лоренца, Фохта, Лармора, Майкельпомещенных в магнитное поле. Фундаменталь

сона, Корню, Пашена и др. Основы теории эфным явлением в этой группе является т. н. яв

фекта Зеемана были даны Лоренцом, исходивление Зеемана (см. Зеемана явление). Остальные шим из представлений электронной теории, со. явления, кроме явления Коттона — Мутона, яв

гласно Ктрой испускание света атомами происляются следствием явления Зеемана. Первая ходит вследствие периодич. движений, соверпопытка обнаружить влияние магнитного поля шаемых находящимися в атомах электронами. на оптич. явления принадлежит Фарадею. Явление Зеемана наблюдается равным обраУбеждение в тесной связи между световыми и зом как в линиях испускания, так и в линиях магнитными явлениями привело Фарадея еще поглощения. В последнем случае оно называетв 1845 к открытию явления, которое он тогда ся обратным явлением Зеемана. Однако поглоназвал «намагничиванием светового луча». Яв

щение зависит от характера поляризации паление Фарадея заключается в следующем: если дающего света. Для того чтобы линии поглочерез тело, помещенное в магнитное поле, щения были видны, необходимо, чтобы полярипропускать вдоль направления магнитных си

зация падающего света соответствовала поляловых линий плоско-поляризованный луч све

ризации расщепленных компонентов. В противта, то плоскость поляризации этого луча пово

ном случае поглощение или будет отсутстворачивается по мере прохождения его через тело. вать или будет неполным. Описанный здесь тип