Страница:БСЭ-1 Том 37. Лилль - Маммалогия (1938).pdf/341

Эта страница не была вычитана

вертикальной оси SS'. При работе с прибором определяются: 1) угол, заключенный между визируемой линией и магнитной стрелкой горизонтально поставленной буссоли (магнитный азимут линии); 2) угол отклонения стрелки буссоли от ее положения в магнитном меридиа-

!. 1.

не под действием отклоняющего магнита, поставленного перпендикулярно плоскости этого магнитного меридиана, и 3) угол наклонения I s' стрелки буссоли к горизонту (для определения этрго угла буссоль вращением около оси ab приводится в вертикальное положение) при положении буссоли, перпендикулярном к магнитному меридиану. Разность магнитного и истинного азимутов визируемой линии даст величину склонения. Вычисление горизонтальной составляющей Н ведется по формуле: Н = Но, где Но — значение горизонтальной силы в пункте, принятом за опорный (часто это значение условно принимается за единицу), а0  — угол отклонения в этом опорном пункте и а — угол отклонения в пункте съемки. При обработке измерений вертикальной силы расчет ведется по формуле: AZ = K(tgi  — tgi0) f где &Z есть превышение вертикальной составляющей в пункте наблюдения над значением ее в опорной точке, К — коэффициент, определяемый из специаль□ ных измерений, г и г0  — углы наклонения в пункте наблюдения и опорном. Точность измерений, даваемая прибором Тиберга  — Талена, — 0, 5—0, 25° в склонении, 250—300 у (1 у = 10~5 эрстед) в горизонтальной составляющей и 450—500 у в вертикальной силе. — При более высоких требованиях к точности измерений применяется т. н. дефлекторный М. В основном этот прибор состоит из: 1) магнитной системы А (рисунок 2), могущей вращаться около горизонтальной и «верРис. 2. тикальной осей и помещаемой внутри цилиндрич. камеры В, 2) азимутального круга С с визирным приспособлением PQ для наведений на земные предметы и магнитную систему прибора и 3) вертикально установленных линеек В, вдоль к-рых переме 658

щается каретка, несущая измерительный магнит — М. Эта деталь прибора носит название дефлектора. В его основании находится небольшой так наз. перпендикулярный магнит т.

Прибор предназначен для измерения всех трех элементов земного магнитизма. Точность измерений с этим прибором: 0, 1—0, 2° в склонении и 1 % в горизонтальной и вертикальной составляющих напряжения земного магнитизма. — На принципе компенсации измеряемого поля построен сравнительно редко применяемый на практике магнитометр Томсона — Талена.

В нек-рых установках, предназначенных для специальных магнитных измерений в лаборатории, М. называют часть установки, состоящую из помещенного в особую камеру магнита, вращающегося на вертикальной нити. С помощью трубы и зеркальца, скрепленного с магнитом, наблюдаются отклонения последнего, обусловленные действием измеряемых магнитных полей. М. также называют вариометры, измеряющие временные изменения склонения и горизонтальной составляющей.

Лит»: X вол ь с он О. Д.» Курс физики, т. IV (3 изд.), т. V (2 изд.), Берлин, 1923.

МАГНИТО-МЕХАНИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ, состоят в намагничении тел при их вращении и обратно. Развитие современных атомных представлений привело к тому, что амперовские элементарные токи, к-рыми объясняли намагничение тел, стали отождествляться с круговыми токами, обусловленными движением электронов внутри атомов. Это привело к возможности предсказать М. — м. я., подтверждающие эту гипотезу о природе магнитизма. Различают два М. — м. я.: 1) Эффект Эйнштейна  — де Гааз а. Если изменить магнитный момент (см. Магнитный момент атома) тела, то при этом изменится и момент количества движения электронов тела, обусловливающих его намагничение. Но полный момент количества движения тела должен остаться постоянным. Поэтому должен измениться момент количества движения ядер или — что почти одно и то же — атомов тела. Но атомы твердого тела не могут двигаться порознь, и наличие момента количества движения атомов тела означает вращение всего тела как целого. Таким образом, при намагничении тела оно должно притти во вращение вокруг направления намагничения. Угловая скорость со этого вращения обратно-пропорциональна моменту инерции тела. Этот эффект был впервые наблюден Эйнштейном и де Гаазом в 1915. В виду того, что момент вращения тела, приобретаемый им при намагничении, вообще говоря, очень мал, они воспользовались для его наблюдения методом резонанса. Тонкий железный стерженек подвешивался на нити внутри индукционной катушки. При пропускании через катушку переменного тока в получающемся магнитном поле стерженек приобретает переменный магнитный момент и при этом начинает вращаться попеременно в ту и другую сторону. Период переменного тока подбирается близким к собственному периоду колебаний стержня, и, благодаря резонансу, амплитуда колебаний делается большой.

2) Обратный ему эффект Барнетта, явление, при котором ферромагнитный стержень, приведенный во вращение, намагничивается вдоль оси вращения. Наблюдения Барнетта сводились к измерению магнитного момента, получающегося при вращении ферромагнит-