вообще невозможно, ибо само понятие «объективного состояния независимо от измерения» не имеет смысла.
Эйнштейн сначала выступал с защитой той точки зрения, что К. м. неполно характеризует объективное состояние физической реальности (существующее, а потому имеющее смысл независимо от его измерения) и что это приводит к парадоксам и внутренним противоречиям.
Но в своей последней работе (март 1936) он признал, что на самом деле этих противоречий и парадоксов в К. м. нет, но что тем не менее К. м. является лишь статистической теорией движения микрочастиц и поэтому лишь в ограниченной мере объясняет законы атомных процессов. Более глубокое объяснение этих законов, по мнению Эйнштейна, возможно лишь в результате более глубокого познания связи между дискретными частицами и полем (на основе теории поля). Таким образом ряд существенных принципиальных проблем квантовой механики нельзя считать разрешенными и до настоящего времени.
В связи с этой дискуссией, в которой с особой остротой обсуждался вопрос об объективности физической реальности, обнаружилось расхождение между передовыми физиками, стремящимися стать на материалистическую точку зрения, и физиками, скатывающимися на позиции идеализма. Эта дискуссия еще раз показывает всю правоту ленинской характеристики кризиса основ буржуазного естествознания. Новые факты и открытия приводят к необходимости ломки старых метафизических понятий и представлений, господствующих в физике (напр. понятия частицы); но в условиях насквозь прогнившего капитализма, в обстановке «глубокого пессимизма в области культуры» (Лауэ), при условии незнания (или нежелания знать) диалектического материализма часть буржуазных физиков скатывается к идеализму и агностицизму, к отрицанию объективной физической реальности, к отрицанию причинности, к признанию ограниченности экспериментальных возможностей изучения природы. Этот физический идеализм тем опаснее, что он выступает в замаскированной форме, пытаясь представить свои взгляды в качестве выводов, якобы вытекающих из современных физических теорий.
На самом деле достижения К. м. как физической теории представляют собой крупный шаг вперед в познании законов атомных явлений и неизбежно приводят к необходимости отказа от формального описания и требуют более глубокого познания сущности процессов, происходящих в атоме.
Р. Ш.
Лит.: Люи де Бройль, Введение в волновую механику, Харьков, 1934; Гейзенберг В., Физические принципы » квантовой теории, М. — Л., 1932; Дирак П. А. М., Основы квантовой механики, М. — Л., 1932 (готовится 2-е переработанное издание); 3 о м мерфельд А., Волновая механика, Л. — M., 1933; Фок В. А., Начала квантовой механики, Л., 1932; Френкель Я. И., Волновая механика, т. I — II, Л. — М., 1934—35; Марх, Основы квантовой механики, Л. — М., 1933; Гэрни Л. В., Введение к квантовую механику, М. — Л., 1935; Schrodinger Е., АЬhandlungen zur Wellenmechanik, 2 Anti., Lpz., 1928.
Точка зрения Эйнштейна изложена в его статье в журнале «Journal of Franklin Institut» за март 193 6; Дискуссия Эйнштейн-Бор частично освещена в ж. «Успехи физических наук» за 1936, т. XVI, вып. 4.
КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ, теория, рассмат ривающая процессы, в к-рых сказывается конечность кванта действия (постоянная Планка).
Употребляется наравне с термином квантовая механика (см.).КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ МЕТАЛЛОВ, теория, рассматривающая свойства металлов на основе современного квантового учения о движении мельчайших частиц материи (атомов, электронов и т. д.), т. е. на основе квантовой механики (см.). Попытки построения кинетической теории металлов делались и раньте (примерно с 90 — х гг. прошлого столетия); достаточно указать на известную Друде-Лоренцовскую теорию «электронного газа», часто излагаемую в учебниках (см. Электропроводность, Электронная теория). В настоящее время б. или м. разработанной является только квантовая теория твердых металлов. Эта теория исходит из того опытного факта, что во всех твердых металлах атомы расположены в виде правильной кристаллической реиьотки (см.).
Правда, обычно мы имеем дело не с монокристаллами, а с поликристаллическими образцами металлов; кроме того строгая периодичность в расположении атомов металла нарушается благодаря наличию разных загрязнений, внутренних деформаций и т. д., а также, что особенно важно, благодаря тому, что атомы совершают тепловое движение. Есть однако все основания полагать, что для чистых образцов, при не очень высоких температурах, все эти отклонения от периодичности можно* рассматривать как малые исключения и, в «нолевом приближении», считать, что атомы металла неподвижны и образуют идеальную решотку. Таким образом возникает первая основная проблема К. т. м.: анализ свойств системы электронов, находящихся в идеальной кристаллической решотке. Необходимо отметить, что в общей постановке эта задача чрезвычайно сложна. Она однако значительно упрощается, если пренебречь энергией взаимодействия между электронами или, во всяком случае, учитывать это взаимодействие только схематическим образом, считая, что действие всех электронов на какой-то выбранный электрон может быть описано просто как частичное экранирование действия ядер. Если это предположение сделано, то вместо того, чтобы рассматривать движение всей системы электронов в целом, можно рассматривать движение каждого из этих электронов в отдельности (учитывая лишь принцип Паули — см. ниже). Хотя отбрасывание энергии взаимодействия между электронами и не может быть строго оправдано, но такая приближенная теория, начало которой было положено в статье молодого немецкого (ныне изгнанного из Германии) теоретика Феликса Блоха (1928), все же позволяет охватить громадное количество опытных фактов и безусловно содержит значительные элементы истины. Эта теория и составляет основу современной К. т. м.
В поведении электрона в идеальной кристаллической решотке особенно ярко проявляется волновая сторона природы электрона. В противоположность тому, что следовало бы ожидать по классической механике, волновая механика утверждает, что движение электрона в идеальной решотке поразительно напоминает движение свободного электрона, каким бы сильным ни было поле в узлах решотки. Согласно волновой механике оказывается, что электрон не может быть связан с какимто определенным атомом решотки, а свободно проходит через всю решотку и, как правило, несет с собой отличный от ноля ток.
I Только волновая механика дает объяснение;
