фотоэлементов с запирающим слоем. При помощи К. р. можно металлизировать такие материалы, как бумага, материя и пр., готовить большие сопротивления для радиотехники и т. д. С другой стороны, К. р. является вредным фактором, нарушающим работу газовых приборов с калящимся катодом. К. р. удаляет с катода активирующий электронную эмиссию металл. Поэтому для устойчивой работы прибора можно допустить только ионы со скоростями ниже порога распыления данного металла (для торированного вольфрама по Лангмюиру ниже 40 V, по Моргулису — 18 V для ионов ртути).
Лит.: Мас лак овец 10. П., Катодное распыление (Проблемы новейшей физики, вып. 18), б. м., 1934.
КАТОДНОЕ ТЕМНОЕ ПРОСТРАНСТВО, также
Круксово, или Гитторфово темное пространство, темная область тлеющего разряда, лежащая между первой светящейся пленкой на катоде (первый катодный слой) и «тлеющим», или «катодным», свечением. В области К. т. п. сосредоточено электрическое поле, поддерживающее разряд, и развиваются лавины электронов, производящие усиленную ионизацию в головке тлеющего свечения; здесь же накопляют кинетическую энергию положительные ионы, вызывающие при ударе о катод выделение из него вторичных электронов, что является основным процессом, поддерживающим стационарный тлеющий разряд. Длина К. т. п. обратно-пропорциональна давлению газа.и магнитном поле, два уравнения, содержащие скорость движения частицы v и отношение ее электрического заряда к массе, и, решая эти
уравнения, определить . Оказалось, что скорость распространения катодных лучей v зависит от разности потенциалов между катодом и анодом трубки (поэтому скорость К. л. часто выражают в вольтах), а отношение заряда к массе — одно и тоже во всех опытах: ~ = 1, 77 • 107, если выражать е в абс. электромагнитных единицах. Отсюда следует, что во всех случаях возникновения К. л. мы имеем дело с частицами одного и того же рода. Если вместо е подставить элементарный заряд одновалентного иона в явлении электролиза, 1, 59—10—20 абс. электромагнитных единиц, то для т получается значение 0, 9—10—27 з, приблизительно в 1.840 раз меньше, чем масса атома водорода. Эти мельчайшие частицы, несущие наименьший электрический заряд, который удавалось до сих пор
Льт.: Хвольсон О. Д., Курс физики, т. — V, 2 изд., Берлин, 1 925, стр. 723—726.
К АТО Д НЫ Е ВОЛЬТМ ЕТРЫ, измерительные
схемы, использующие для измерения максимальных или минимальных значений переменного электрического напряжения зависимость тока на аноде трехэлектродной катодной лампы от разницы потенциалов между сеткой и катодом лампы. Измеряемое напряжение включается в цепь сетки и компенсируется или дополняется регулируемым постоянным напряжением до момента появления или исчезновения анодного тока или до определенного значения постоянной слагающей его. Для измерения очень малых переменных напряжений К. в. комбинируется с усилительной схемой в один или несколько каскадов. Измеряемое напряжение подается на сетку первой усилительной лампы. Число различных специальных схем К. в. весьма велико.
КАТОДНЫЕ ЛУЧИ, поток быстро движущихся электронов. Первоначально К. л. были открыты как лучи, распространяющиеся от отрицательного электрода — катода — при прохождении электрического разряда через сильно разреженный газ, и были обнаружены по явлению свечения (люминесценции) стекла разрядной трубки под действием этих лучей (рис. 1).
Эта люминесценция была замечена впервые Плюккером в 1859. Позднее Гольдштейн предложил самое название К. л. Основываясь на искривлении прямолинейного пути катодных лучей в магнитном поле и на отталкивании их отрицательно заряженными телами, Крукс (см.) (1880) пришел к убеждению, что К. л. представляют собой поток быстро движущихся отрицательно заряженных частиц. Перрен в 1895 подтвердил эту точку зрения непосредственным опытом, заряжая катодными лучами электроскоп. Количественное изучение К. л. было произведено путем измерения их отклонения в магнитном и электрическом поле. Измерив эти отклонения, можно написать, на основании законов движения заряженной частицы в электрическом
Рис. 1. Прямолинейное распределение К. л.: К — катод, А — анод, М — экран, iV — тень от экрана, т. е. пространство без люминесценции.
наблюдать, названы электронами. Равенство' заряда электрона заряду одновалентного иона при электролизе было позднее подтверждено» опытами Дж. Дж. Томсона и других физиков.
Таким образом, открытие и изучение К. л. привели к открытию электрона и к коренной перестройке всего учения об электричестве. Кроме того, оказалось, что при очень больших скоростях К. л., близких к скорости света, отношее ние заряда электрона к его массе — уменьшается. Так как заряд электрона, как показывает опыт, остается неизменным, то отсюда следует, что масса электрона зависит от его скорости, а именно, возрастает с увеличением скорости.
Согласно теории относительности, эта зависимость массы от скорости имеет следующий вид: w= ™.=, Г
С2
где v — скорость электрона, с — скорость света,. т — масса движущегося тела, а т0-масса^ того же тела, но в системе, в которой это тело покоится.
Появляющиеся при электрическом разрядев сильно разреженном газе К. л. обязаны своим происхождением бомбардировке поверхности? катода образуемыми при разряде положительными ионами газа. В результате ударов этих ионов и происходит выбрасывание электронов; из поверхности катода. Так как около поверхности любого проводника электрическое поле направлено перпендикулярно к его поверхности, то ускоряемые этим полем электроны К. л..
