и более сближаются, и при освещении толстой (по сравнению с длиной волны) пластинки белым светом, благодаря наложению максимумов и минимумов, соответствующих разным длинам волн, друг на друга, интерференционные явления не наблюдаю гея. С монохроматическим же светом и при очень точно плоскопараллельных пластинках И. можно наблюдать и при большей толщине пластинок. Интерференционные явления получаются также при переменной толщине пластинки h для лучей, одинаково направленных (кривые равной толщины). Интерференционными явлениями этого рода объясняется возникновение колец Ньютона, получающихся, если осветить две сложенные линзы, соприкасающиеся в центре, или линзу, лежащую ife плоском стекле, расстояние между поверхностями которых увеличивается от центра к краям. Здесь интерферируют лучи, отразившиеся от задней поверхности первой линзы и передней поверхности второй линзы (или плоского стекла), и роль пластинки играет воздушный слой между Рис. 4. Прибор Гертца для ними. Светлые места исследования интерференции (при освещении моноэлектромагнитных волн. хроматическим светом) получаются в тех местах, где толщина воздушного слоя такова, что отразившиеся лучи приходят в фазе, а темные, — где они приходят в противоположных фазах. Они представляют собою круги, диаметры которых пропорциональны квадратным корням целых чисел.
И. в тонких слоях находит широкое применение при проверке правильности отшлифованных поверхностей.
Об И. световых лучей, прошедших через кристаллические пластинки, см. Интерференция поляризованных лучей.
И. электромагнитных волн большей длины, чем световые, подробно изучена Г. Гертцом, разработавшим несколько способов получения и изучения И. таких волн. На чертеже (рис. 4) показан один из методов получения И. электромагнитных волн. В фокусе А параболического зеркала помещен источник электрических волн (вибратор); волны, отразившись от плоского зеркала, состоящего из двух частей СиС15 падают на второе параболическое зеркало и собираются им в его фокусе В, где помещается приемник волн (резонатор, когерер); когда С и Ci расположены в одной плоскости, все волны приходят в В в одинаковых фазах и приемник покажет максимальное значение результирующей волны; если Сг сдвинуть на, пути
обеих систем волн отличаются на они придут в В в противоположных фазах и амплитуда результирующей волны будет иметь минимум.
Лит.: XвольсонО., Курс физики, 7 изд., Л. — М.,
1933; М айкель сон А., Световые волны и их применения, Одесса, 1912; его ж е, Исследования по оптике, М. — Л., 1928. Учебники оптики: M. Born, Р. Drude, М. Planck, Wood и др.
ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ЛУЧЕЙ, усиление или ослабление интенсивности
освещения, происходящее при встрече двух поляризованных световых лучей (см. Интерференция, Поляризация). Явление И. п. л. впервые наблюдалось Ф. Араго (1811) иД. Брюстером (1812) и исследовано Френелем, совместнос Ф. Араго. Для простейшего случая плоско поляризованного света Френель и Араго экспериментально установили основные законы И. п. л., а именно: 1) два луча, поляризованные в одной плоскости, интерферируют как естественные лучи. 2) Два когерентных луча (см.), поляризованных в перпендикулярных плоскостях,, не интерферируют между собой. 3) Если луч, поляризованный в некоторой плоскости, раз л ожить на два луча, поляризованных в двух различных плоскостях, и затем анализатором выделить у этих двух лучей компоненты колебаний, лежащие в одной плоскости, то эти компоненты будут интерферировать между собой (в соответствии с первым законом). 4) Если естественный луч разложить на два луча, поляризованных в различных плоскостях, и затем выделить у этих двух лучей Рис. 1. Ортоскоп. компоненты колебаний, лежащие в одной плоскости, то эти компоненты не интерферируют между собой. Установление этих законов имело громадное принципиальное значение для укрепления волновой теории света. Исходя из второго закона, А., Френель доказал поперечность световых волн. Приведенные законы И. п. л. могут быть обобщены и на другие виды поляризации (круговая и эллиптическая поляризация).
Явления И. п. л. наблюдаются при прохождении света сквозь двупреломляющие тела (см. Поляризация). Схема для наблюдения явлений И. п. л. состоит из поляризатора, анализатора и двупреломляющего тела, помещенного между ними. Пропуская свет сквозь эту систему, наблюдают сквозь анализатор получающуюся при этом интерференционную картину.
Естественный световой луч, пройдя сквозь поляризатор, выходит плоско поляризованным и в двупреломляющем теле разделяется на два луча, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти два луча распространяются в двупреломляющем теле с различными скоростями, благодаря чему а б выходят из него с Рис. 2. Изохроматические нек-рой разностью поверхности: а — одноосного б — двуосного крифаз. После двупре
кристалла;сталла. ломляющего тела лучи допадают в анализатор, который выделяет у них колебания, лежащие в одной пло. скости и интерферирующие согласно третьему закону Френеля-Араго. Наблюдаемая интерференционная картина зависит от угла между плоскостями поляризации поляризатора и анализатора; от природы и толщины двупреломляющего тела; от направления и длины волны лучей; от ориентировки двупреломляющего тела. Явления И. п. л., наблюдаемые
