зависит от формы препятствий или отверстий, значениям Я. Если для красного цвета при их размеров и положения источника света и данной ширине щели d в определенной точке воспринимающего экрана. На рис. 3 (таблица) освещение достигает максимума, то для фиодана фотография диффракционной картины, летового цвета, длина волны которого* почти получаемой от края непрозрачного экрана, на. вдвое меньше, в той же точке освещение дорис. 4 (таблица) — от круглого отверстия и от’ стигает минимума. Таким образом в одной непрозрачного кружка. — Точная теория явле
точке поля будет виден только красный цвет, ний Д. даетря в математической оптике интегри
в другой — только фиолетовый, т. е. свет разрованием ур-ий электромагнитного поля при ложится. Это легко проследить на основании данных граничных условиях. Особый характер формулы (1). этих граничных условий (их прерывность — остВ тесной связи с вопросом о Д. находится рый край препятствия, малые размеры гранич вопрос о разрешающей способности ной щели и т. п.) делает решение задач Д. оптических приборов (см. Разрешаюматематически очень сложным. Существо же щая способность). задачи заключается в установлении того освеКак было указано выше, Д. имеет место для щения, к-рое данная световая волна произво
лучей всякого рода, если только размеры предит после того, как она пройдет через данные пятствий или отверстий соизмеримы с длиной диффракционные щели. Общий прием Гюй
волны. Для рентгеновских лучей, длина волны генса, применяемый в оптике для определения к-рых имеет порядок нескольких ангстремов, — освещения, производимого данной волной (см. построить искусственные диффракционные приГюйгенса принцип), находит себе применение боры (см. Диффракционные решотки) очень заи здесь, хотя требует в явлениях диффракции труднительно. Однако кристаллы, в которых осторожности. Очень немногие, притом самые атомы или ионы образуют правильную пропростые задачи, действительно решены до кон
странственную решотку, с расстоянием между ца, причем получено полное согласие теории узлами того же порядка, что и длины волн с опытом. Практически при решении диффрак
рентгеновских лучей, представляют собой приционных задач приходится удовлетворяться родную диффракционную решотку для этих упрощенными, не • совсем точными методами. лучей. Действительно при прохождении рентДиффракционные задачи могут быть разби
геновских лучей через кристаллы или при ты на две группы: 1) Д. типа Френеля, ког
отражении их от кристаллов наблюдаются тида падающая и диффрагирующая волна — сфе
пичные диффракционные картины, изучение рическая; 2) Д. типа Фраунгофера, когда па — которых позволило детально изучить строение дающая и диффрагирую
кристаллов и легло в основу очень важного щая волна — плоская, т. е. практически метода исследования материалов соответствует параллель
при помощи рентгеновского анализа (см.). См. ным лучам. Последние за
подробнее Кристаллы, Рентгеновские лучи. О дачи решаются значитель
явлениях Д. пучка электронов при отражении но проще. Пусть наприм. его от кристалла (опыты Дэвисона и Джермера, имеется щель (рис. 5), на 1927; П. Томсона, 1928; Руппа, 1928, и др.) см. к-рую отвесно падают па
Электрон, Квантовая механика. раллельные лучи, и мы Лит.: Аркадьев В., Диффракция Френеля, «Журналлучи Русского общества», т. XLIV, рассматриваем диффрагирующие под физико-химического угфизический отдел,
вып. 4, СПБ, 1912; Калашнилом <р через трубу, установленную «на беско ковА., Диффракция Гум — 3 оммерфельда, там же, вып. 3; нечность». Тогда весьма легко находится поло
Майкельсон А., Световые волны и их применения, жение максимумов и минимумов. Разбиваем Одесса, 1912;его же, Исследования по оптике, М. — Л., 1928; Хвольсон О. Д., Курс физики, т. II, 5 изд., волну на т. н. зоны Френеля, проводя плос
Берлцн, 1923; DгudеР., Lehrbuch der Optlk, 3 Aufl., кости, перпендикулярные линии зрения и от
Lpz., 1912; F 0 rsteг 1 i n g K., Lehrbuch der Optik, Lpz., 1928; Handbuch der Experimentalphysik (hrsg. von стоящие друг от друга на ~. Если в катете W. Wien und F. Harms), В. XVIII, Leipzig, 1928; Handder Physik (hrsg. von H. Schoel und H. Geiger), B.
СВ укладывается четное число полуволн, чис
buch XX, B., 1928; Handbuch der physikalischen Optik (hrsg. ло зон будет четное, и следовательно под углом von Gercke), В. I, Lpz,, 1927; Riemann B., Die Diffe<р будет темная диффракционная полоса; если, rential — und Integralglelchungen der Mechanik und Physik, В. II, Braunschweig, 1927; Bouasse H. et Carнаоборот, СВ равно нечетному числу полуволн, riere Z., Diffraction, Paris, 1923; Wood R. W., то будет наблюдаться светлая полоса. Ина
Physical Optics, New York, 1934; Born M., Optik, С. Вавилов. че говоря, если величину отверстия АВ обозна
в., 1933. чим через d, то условие диффракционных маДИФФУЗИЯ, процесс уравнивания конценксимумов и минимумов в данном случае вы
траций в газах (парах), жидкостях и твердых разится так: телах, обусловленный беспорядочным теплоСВ = d sin 9? = п ; (1) вым движением молекул (см.). Конечному состоянию, завершающему процесс диффузии, прип=0, 3, 5,... мы получаем светлые полосы, отвечает равномерное распределение вещества при п = 2, 4, 6, ... — темные. Из формулы (1) по всему занимаемому им однородному объему. вытекает важное следствие, что в поле Д. не Причиной, вызывающей Д. — диффузный поможет быть темных полос, если ток — в газах (напр. при Д. паров в воздухе), (2) является разница в парциальных давлениях (см.) диффундирующего вещества; при диффуДалее число полос не безгранично. Из форму
зии в жидких растворах роль парциального лы (1) ясно, что формула применима только для давления играет осмотическое давление (см.).
Диффузионные процессы имеют огромное значение в биологии, физиологии и фармакоПоложение светлых и темных диффракционных логии при явлениях проницаемости тканей, полос зависит от длины Я. Вследствие этого клеточных оболочек, всасывания и поглощесложный свет должен при Д. разлагаться на ния; особое значение здесь имеет осмос (см.), составные цвета, соответствующие различным т. е. Д. через перегородку. В технологии при — Г
