Страница:БСЭ-1 Том 01. А - Аколла (1926)-1.pdf/49

Эта страница не была вычитана

затем декретом от 29/V 1922 окончательное введение ее отсрочено до 1/1 1927. В последние годы американский физик Майкельсон вновь возвратился к вопросу о заимствовании единицы меры из природы и предложил в качестве единицы меры длину волны определенного однородного света. Наши средства исключительно тонких наблюдений, действительно, дают возможность воспользоваться такой своеобразной мерой для многих физических наблюдений в области оптики и электромагнетизма и выразить в ней длину метра. Но об абсолютном постоянстве этой меры, конечно, также невозможно говорить. О численных отношениях между метрич. мерами и различными национальными единицами, еще не утратившими значения, см. Метрические меры. В. Каган.

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА, температура, измеренная с помощью термометра, наполненного идеальным газом, и отсчитываемая от точки, лежащей на 273° шкалы Цельсия ниже t° тающего льда (абсолютный нуль). Показания всякого термометра, вообще говоря, зависят от выбора вещества, величину расширения к-рого мы берем за меру темпер. Так, показания ртутного термометра несколько отличаются от показаний термометра спиртового и т. д. Происходит это вследствие того, что законы расширения различных веществ при нагревании различны. Избавиться от этого произвола в определении темпер, удалось след. обр. Опыт учит нас, что газы, в особенности трудно сжижаемые, как водород, гелий, азот, кислород и др., при нагревании расширяются почти совершенно одинаково, а именно: при повышении t° на один градус Цельсия объем этих газов увеличивается на того объема, к-рый газ занимает при 0° (при постоянном давлении), так что, если объем газа при 0° равен, скажем, 273 см3, то при 1° он будет равен 274 см3, а при 100° — 373 см3 (закон Гэ-Люссака). Если же нагревание вести при постоянном объеме, то совершенно подобным же образом изменяется давление газа. На этом законе расширения и построена т. н. абсолютная шкала t°: А. т. принимается пропорциональной объему газа, нагреваемого при постоянном давлении, или давлению газа, нагреваемого при постоянном объеме (на практике пользуются всегда вторым определением); 0° Ц принимается за 273° А. т. (а 100°, след., за 373° А. т.).

Если бы законы расширения газов сохраняли свою правильность при всех температурах, то при 0° А. т., т. — е. при  — 273° по Ц (точнее  — 273, 09°), объем газов должен был бы сделаться равным нулю. Эта точка носит название абсолютного нуля.

Из вышесказанного еще не видно, почему установленной т. о. шкале t° должно быть оказано предпочтение перед всеми другими, и какое право мы имеем назвать ее абсолютной шкалой. Причины этого заключаются в следующем. В. Томсон (лорд Кельвин) показал, что, основываясь на законах термодинамики (см.), можно дать определение t°, вообще не зависящее от свойств какого-либо вещества, и что шкала t°, установленная т. о. с большой точностью, совпадает со шкалой газового (лучше всего водородного) термометра. Совпадение было бы полное, если бы водород в точности следовал законам идеальных газов (см. Газы); термодинамика дает нам возможность на основании отклонений от этих законов, обнаруживаемых водородом, вычислить, насколько это совпадение осу 94

ществлено в действительности. В честь Томсона (Кельвина) градус А. т. часто сокращенно обозначают буквой К. Далее, кинетическая теория вещества (см.), по к-рой тепло есть не что иное, как энергия беспорядочного движения частиц тел, показывает, что величина, названная нами А. т., пропорциональна среднему значению живой силы (см.) теплового движения каждой частицы вещества (см., однако, Кванты).

Вот те соображения, по к-рым в науку и было введено понятие А. т. — Из вышесказанного следует, что при абсолютном нуле всякое движение молекул тела должно замереть. Самая низкая t°, к-рой удалось достигнуть, испаряя при пониженном давлении жидкий гелий, равняется приблизительно 0, 9° К. Заметим еще, что из нек-рых соображений вытекает, что хотя к абсолютному нулю, теоретически говоря, можно сколько угодно приблизиться, но принципиально исключена возможность построения машины, с помощью к-рой абсолютного нуля можно было бы ДОСТИГНУТЬ.

21. Ф.

АБСОЛЮТНАЯ ЯРКОСТЬ, какой-нибудь звезды показывает, во сколько раз эта звезда ярче солнца при условии равного расстояния их от наблюдателя. Для большинства звезд А. я. выражается правильною дробью, но есть звезды в десятки, сотни и даже тысячи раз (напр., Бетейгейзе) более яркие, чем солнце (см. Звезды).

АБСОЛЮТНОЕ ДВИЖЕНИЕ, см. Теория относительности.

АБСОЛЮТНОЕ ПРОСТРАНСТВО, см. Теория относительности.

АБСОЛЮТНО ЧЕРНОЕ ТЕЛО, предмет, поглощающий полностью все падающие на него лучи какой-угодно длины волны. А. ч. т., следовательно, не только не отражает никакого света (почему оно и воспринимается глазом, как черное тело), но не отбрасывает колебаний, воспринимаемых, как тепло, электричество и т. п. Ни одно тело, кажущееся глазу черным (сажа, платиновая чернь) не удовлетворяет этому требованию; напротив, все эти тела испускают даже нек-рое количество света, воспринимаемого глазом.

Физики получают поэтому А. ч. т. искусственным путем. Внутри какоготугодно непрозрачного твердого тела образуют небольшую полость, в к-рую через маленькое отверстие падает свет. Когда этот свет падает на стенки полости, то часть его поглощается, другая же, отраженная, не может рассеяться в пространство: она вновь падает на стенки, вновь поглощается и т. д. На рисунке пучок лучей S через отверстие G падает внутрь полого шара АВ. В точке в р лучи частью поглощаются, частью отражаются, падая в точку q\ здесь происходит то же, и оставшаяся часть отражается в точку г, отсюда дальше, обходя несколько раз вокруг всей внутренней поверхности шара,, пока все лучи не окажутся поглощенными. При огромной частоте этого повторного поглощения, через весьма небольшую долю секунды полость уже не содержит никакого света, т. — е. может быть рассматриваема, как А. ч. т.

Кирхгофа, однако, А. ч. т. интересовало, гл. обр., с точки зрения излучения, так как