Уравнения движения энергии в телах (Умов)/II: различия между версиями
[непроверенная версия] | [досмотренная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
Нет описания правки |
Lozman (обсуждение | вклад) так в источнике |
||
Строка 1:
{{Отексте
|АВТОР= [[Николай Алексеевич Умов]] (1846—1915)
|НАЗВАНИЕ= Уравнения движения
|ПОДЗАГОЛОВОК= Уравнения движения энергии в различных телах
|ЧАСТЬ= Часть II
Строка 39:
\end{matrix}
</math>|10}}
Так как первые два тройных интеграла выражения ([[#eq9|9]]) тождественны с первым тройным интегралом выражения ([[Уравнения движения энергии в телах (Умов)/I#6|6]]), то двойной интеграл, входящий в выражение ([[#eq9|9]]), взятый с тем знаком, с которым он входит в это выражение, или тождественный с ним тройной интеграл ([[#eq10|10]]), взятый с отрицательным знаком, должен быть тождествен со вторым тройным интегралом, входящим в выражение ([[Уравнения движения энергии в телах (Умов)/I#6|6]]); следовательно,
{{eqc|<math>\left.
\begin{matrix}
Строка 256:
+ \iint\left[\rho\frac{\left(u^2+v^2+w^2\right)}{2} + p\right]\left[u\cos(nx) + v\cos(ny) + w\cos(nz)\right]\,d\sigma = 0,
\end{matrix}</math>|58}}
Тройной интеграл, входящий в это выражение, представляет сумму изменений энергии во всех элементах пространства, занятого средой. Действительно, первый член
{{eqc|<math>\begin{matrix}
\iiint\left\{\frac{\partial}{\partial x}\left[u\left(p + \frac{\rho\left(u^2+v^2+w^2\right)}{2}\right)\right]\right. + \\ +\frac{\partial}{\partial y}\left[v\left(p + \frac{\rho\left(u^2+v^2+w^2\right)}{2}\right)\right] + \\ +\left.\frac{\partial}{\partial z}\left[w\left(p + \frac{\rho\left(u^2+v^2+w^2\right)}{2}\right)\right]\right\}\,d\omega = 0,
\end{matrix}</math>|59}}
{{eqc|<math>\left.
\begin{matrix}
Строка 343:
Простой интеграл, входящий в это выражение, представляет изменение энергии всей жидкой массы, отнесённое к единице времени; двойной же интеграл, распространённый на элементы поверхности жидкой массы, представляет количество энергии, входящей в жидкость извне. Этот двойной интеграл может быть представлен в форме тройного интеграла следующего вида:
{{eqc|<math></math>|82}}
{{eqc|<math></math>|83}}
Законы движения энергии представляют в данном случае средину между законами, имеющими место для тела упругого и для тела жидкого.
|