ВЭ/ВТ/Балистика внутренняя: различия между версиями
| [досмотренная версия] | [досмотренная версия] |
Содержимое удалено Содержимое добавлено
HinoteBot (обсуждение | вклад) м бот: автоматизированная замена текста (-\|([^\]\[]*[^'])(''\.'')([^'][^\[\]]*)\]\] +|\1.\3]]) |
Lozman (обсуждение | вклад) Нет описания правки |
||
Строка 27:
}}
'''БАЛИСТИКА ВНУТРЕННЯЯ''' заключается в определении законов движения снаряда и распределения давления порох. газов по каналу оружия при выстреле. Только зная эти законы, можно проектировать оружие требуемой силы. Происходящие при выстреле в канале данного оружия явления существенно зависят от состава пороха, формы и размеров его зерен. Зерна бездымн. порохов могут быть в виде лент, трубок (макароны), прутьев (длинных цилиндров), мелких квадратных пластинок (для ручного оружия) и др. На продолжительность горения данного порох. зерна влияет, гл. обр., величина наименьшего размера зерна, ''толщина''; отношение наибольш. размера зерна — его ''длины'' — к толщине наз. ''растянутостью зерна''. Скорость воспламенения зерна чрезвычайно велика. Горение зерна у бездымных порохов идет концентрическими слоями. Скорость горения пороха, т. е. быстрота передачи пламени от слоя к слою зерна, зависит от природы порохового вещества и от давления: порох горит на воздухе весьма медленно; при давлениях же, развивающихся в канале оружия, скорость горения пороха весьма велика, — до 50 см. в сек. Зависимость между скоростью ''u'' горения пороха и давлением среды P (кгр. на кв. см.) выражают: 1) или формулой Cappo: ''u'' = AP<sup>R</sup>, где ''А'' и показатель ''v'' зависят от сорта пороха, 2) или по формуле Себера и Гюгоньо: ''u=''A<sub>1</sub>P в которой A<sub>1</sub> — коэффициент, зависящий от природы веществ; обе достаточно точны, но первая шире обнимает явление горения пороха. При горении под переменным давлением, что и имеет место в канале оружия, скорость горения будет величина переменная, возрастая вместе с давлением. В табл. I показаны для разных порохов относительные количества сгоревшего пороха в течение равных промежутков времени и величины наибольших растянутостей зерен
</div>
{| class=standard style="width:38em"
|+ ТАБЛИЦА I.
{{trh|2|4|5=width:18em}} ФИГУРА ЗЕРЕН:
! colspan="9" | Относительное количество сгоревшего пороха для времени t =
! rowspan="2" | Наиб. <br />растянут. <br />зерен
{{trh}} 0,1τ<sub>0</sub>
! 0,2τ<sub>0</sub>
! 0,3τ<sub>0</sub>
! 0,4τ<sub>0</sub>
! 0,5τ<sub>0</sub>
! 0,6τ<sub>0</sub>
! 0,7τ<sub>0</sub>
! 0,8τ<sub>0</sub>
! 0,9τ<sub>0</sub>
{{tr||3}} Шаровые зерна.
| rowspan="3" style="width:2em" | [[Файл:GullBrace.svg|28px]]
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,271
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,489
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,657
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,726
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,875
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,936
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,973
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,992
| rowspan="3" style="width:2em" | 0,999
| rowspan="3" style="width:2em" | 1{{indent|,00}}
{{tr||3|5=width:16em}} Цилиндрич. с высотою, равною диаметру
{{tr||3}} Кубические.
{{tr|3|5=width:8em}} Цилиндрическ. сплош. зерна. высотою h=α<sub>1</sub>R
{{td|3|||width:2em}} [[Файл:GullBraceLeft.svg|28px]]
{{tn||2||width:8em}} α<sub>1</sub>=5
| 0,222
| 0,413
| 0,569
| 0,699
| 0,8{{indent|00}}
| 0,878
| 0,935
| 0,972
| 0,994
| 2,5{{indent|0}}
{{tr||2}} α<sub>1</sub>=100
| 0,192
| 0,362
| 0,513
| 0,642
| 0,751
| 0,842
| 0,911
| 0,961
| 0,990
| 50{{indent|,00}}
{{tr||2}} α<sub>1</sub>=∞
| 0,19{{indent|0}}
| 0,36{{indent|0}}
| 0,51{{indent|0}}
| 0,64{{indent|0}}
| 0,
| 0,84{{indent|0}}
| 0,
| 0,96{{indent|0}}
| 0,990
{{tdc}} ∞
{{tr|3}} Трубчатый порох, длина которого h = α<sub>1</sub>(r—r′)
{{td|3}} [[Файл:GullBraceLeft.svg|28px]]
{{tn||2}} α<sub>1</sub>=5
| 0,118
| 0,232
| 0,342
| 0,448
| 0,550
| 0,648
| 0,742
| 0,821
| 0,918
| 5{{indent|,00}}
{{tr||2}} α<sub>1</sub>=100
| 0,101
| 0,202
| 0,302
| 0,402
| 0,502
| 0,602
| 0,702
| 0,802
| 0,901
| 100{{indent|,00}}
{{tr||2}} α<sub>1</sub>=∞
| 0,1{{indent|00}}
| 0,2{{indent|00}}
| 0,3{{indent|00}}
| 0,4{{indent|00}}
| 0,
| 0,6{{indent|00}}
| 0,
| 0,8{{indent|00}}
| 0,
{{tdc}} ∞
{{tr|3}} Ленточный порох размерами: a×b×c, (a= α<sub>1</sub> b=β<sub>1</sub> c.)
{{td|3}} [[Файл:GullBraceLeft.svg|28px]]
{{tn||2}} α<sub>1</sub>=0,1; β<sub>1</sub>=0,01
| 0,110
| 0,219
| 0,323
| 0,426
| 0,527
| 0,626
| 0,723
| 0,818
| 0,910
| 100{{indent|,00}}
{{tr||2}} {{nobr|1=α<sub>1</sub>=0,1; β<sub>1</sub>=0,005}}
| 0,109
| 0,217
| 0,322
| 0,425
| 0,526
| 0,625
| 0,722
| 0,817
| 9,909
| 200{{indent|,00}}
{{tr||2}} α<sub>1</sub>=0,1; β<sub>1</sub>=0
| 0,108
| 0,216
| 0,321
| 0,424
| 0,525
| 0,624
| 0,721
| 0,817
| 0,909
{{tdc}} ∞
|}
<div class=innertext>
Из таблицы видно, что зерна компактной формы (шаровые, кубические и др.) сгорают наиболее неравномерно: в течение первой десятой доли всей продолжительности горения пороха сгорает 0,271 зерна, а в течение последней доли — всего 0,001. У остальных порохов горение происходит тем равномернее, чем растянутость их зерен больше, при чём наиболее выгодны трубчатые пороха, затем идут ленточные и, наконец, цилиндрические сплошные. Развиваемые порохов. газами давления в закрытых сосудах (см. [[../Давление пороховых газов|''Давление порох. газов'']]) подчиняются закону Нобля: <math>\mathrm{\frac{RT_1\omega}{W-\alpha\omega}=\frac{RT_1\Delta}{1-\alpha\Delta}=\frac{f\Delta}{1-\alpha\Delta}},</math> где: <math>\mathrm{R=\frac{P_0w_0}{273}};</math> P<sub>0</sub> — давление атмосферы; w<sub>0</sub> — объем газов, отделяемых кгр. пороха, отнесенных к нормальному давлению (760 мм. барометра) и к температуре 0° Ц., считая воду газообразною, T<sub>1</sub> — абсолютная температура разложения пороха, т. е. T<sub>1</sub> = T<sub>1</sub> + 273; T<sub>1</sub> — температура разложения пороха по Ц.; w — объем каморы, в которой происходит сгорание пороха; α — коволюм, т. е. наименьш. объем газов, отделяемых 1 кгр. пороха, который они заняли бы при бесконечно большом давлении (вообще принимают α == 0,001 w<sub>0</sub>); ω — вес (в кгр.) заряда пороха; ∆ — плотность заряжания, которая при метрических мерах = ''ω/w''; f = RT<sub>1</sub> называется ''силою пороха'' и измеряется в кгр. на кв. см. Величины R, Q, T<sub>1</sub>, α, w<sub>0</sub> и f, которые можно считать постоянными для данного пороха, представляют собою его характеристику. Эти величины приведены в табл. II для некоторых порохов:
{| class=standard
|+ ТАБЛИЦА II.
{{trh}} Характеристич. элементы:
! rowspan="2" | w<sub>0</sub><br />куб. дм.
! rowspan="2" | Q<br />больш. <br />калорий.
! rowspan="2" | t<sup>0</sup><sub>1</sub> Ц.
! rowspan="2" | α<br />куб. дм.
! rowspan="2" | f=RT<sub>1</sub><br />кгр. на<br />□ см.
{{trh}} Сорт пороха:
{{tr}} Дымный черный
| 287,5
| 708,8
| 2.154
| 0,594
| 2.651
{{tr}} {{ditto|Дымный}} шоколадный
| 315,1
| 758,0
| 2.062
| 0,602
| 2.793
{{tr}} Пироксилиновый
| 906,5
| 875,5
| 2.281
| 0,907
| 8,800
{{tr}} Кордит марка И
| 865,0
| 1177,0
| 3.157
| 0,865
| 11.273
{{tr}} Кордит марка МД
| 893,5
| 981,0
| 2.766
| 0,894
| 10.317
{{tr}} Балистит норвежский
| 887,0
| 911,0
| 2.506
| 0,887
| 9.368
{{tr}} Балистит итальянский
| 808,1
| 1222,9
| 3.133
| 0,808
| 10.488
|}
| |||