странные языки. Творчество М. оказало огромное влияние на рост и развитие революционной художественной литературы за рубежом.
Враги социалистич. искусства неоднократно пытались дискредитировать М., якобы «снизившего» высокое искусство до уровня тенденциозной агитки, объявляя его творчество устаревшим и отжившим. Смысл подобных заявлений ясен: выключить М. из литературной современности, лишить советскую литературу ее революционной страстности и непримиримости, обезоружив ее в борьбе с классовым врагом. Эти попытки оказались безуспешными.
«Маяковский был и остается лучшим, талантливейшим поэтомнашейсоветской эпохи. Безразличие к его памяти и его произведениям — преступление» (Сталин). Литературное наследство М. — это могучее орудие в деле коммунистического воспитания масс, это еще не превзойденная по своей художественной силе поэтическая пропаганда идей социализма.
Соч. М.: [Собрание сочинений], т. I — X, М. — Л., 1928—33; Полное собрание сочинений, т. I — XII, М., 1935—37; Собрание сочинений в одном томе, М., 1936; Собрание соч. в 4 тт., М., 1936 (см. предисл.: Луппол И., Владимир Маяковский).
Лит.: Луначарский А., Вл. Маяковский — новатор, «Литература и искусство», М., 1931, № 5—6; Асеев Н., Работа Маяковского [О творческом методе поэта], «Новый мир», М., 1931, №4; ТагерЕ., О лирическом стиле Маяковского, «Красная новь», М., 1935, №7; СурковА., Владимир Маяковский [Творческий путь поэта], «Литературная учеба», М., 1936, № 4; Перцов В., Личность и социалистическое дело, «Октябрь», м., 1937, № 8—9 — ю.
Евг. Тагер.
(Maiano), Бенедетте ди Леонардо (1442—97), известный итальянской скульптор и архитектор, один из ярких представителей флорентийской пластики раннего Возрождения.
Работал из мрамора и глины. М. был замечательным декоратором, умевшим объединять в единое целое статуи, рельефы, декоративные мотивы и архитектуру. Его ясное, жизнерадостное искусство, находящееся на исключительно высоком уровне технического мастерства, знаменует одну из высших точек в развитии ренессансной пластики. Главные скульптурные произведения: гробница св. Савинуса в соборе в Фаенце (1470); кафедра в Санта-Кроче во Флоренции (ок. 1474—76); портретные бюстыП. Меллини(1474) и Ф. Строцци(ок. 1489) в Барджелло и Берлинском музее; алтарь св.
Фины в церкви Колледжиата в Сан-Джеминьяно (1475); обрамление двери в палаццо Веккио во Флоренции (1481); киворий в Сан-Доменико в Сьене; алтарь с изображением Благовещения в Монтеоливето в Неаполе (1489); гробница Ф. Строцци в Санта-Мария Новелла во Флоренции (ок. 1491). Лучше всего творчество мастера представлено в Барджелло и в Берлинском музее. М. работал также как архитектор.
МАЯТНИК, твердое тело, имеющее одну неподвижную точку, не совпадающую с центром тяжести тела, и потому способное совершать колебания вокруг этой точки. Наиболее простое движение маятник совершает в том случае, когда расстояние от всех точек тела до неподвижной точки (точки подвеса) велико по сравнению с размерами самого тела. Это имеет место, напр., в том случае, когда массивное тело небольших размеров подвешено на длинной нити или на стержне, масса к-рых мала по сравнению с массой тела (рис. 1). Тогда подвешенное тело можно рассматривать как материальную точку. Такой М. носит название математического М. Когда размеры тела сравниМАЯНОмы с расстояниями до точки подвеса, это упрощение невозможно, и движение маятника приходится рассматривать как движение твердого тела. В этом случае маятник называют физическим (рис. 2).
Математический М. Когда М. совершает плоское движение, он носит название плоского М. Для получения плоского движения необходимо, чтобы начальная скорость, сообщенная М., лежала в плоскости его начального отклонения (в частности М. может иметь только начальное отклонение или только начальную скорость).
При рассмотрении движения обычно можно считать нить или стержень, на к-рых подвешен М., нерастяжимыми, т. е. считать, что движение Mg М. происходит по дуге круга. Рис. 1, Рис. 2.
В таком случае положение М. определяется одной координатой, напр., углом <р, на к-рый М. отклонен от положения равновесия (рис. 1). Уравнение движения М. получим, составляя уравнение моментов относительно неподвижной точки (трением и сопротивлением среды пренебрегаем):
ml2 =~ sin ^ + |sin¥,=o.
(1)
Это уравнение нелинейное. Оно приводит к эллиптическому интегралу для выражения периода колебаний М. Если отклонения М. малы, можно заменить синус углом, и тогда приближенное уравнение движения М. при малых отклонениях будет иметь вид: 4^ + f9’ = O(2) Это — уравнение гармонических колебаний с периодом Т = 2Я/^(3)
Так как sin 99 растет медленнее, чем у, то при увеличении отклонений восстанавливающая сила будет расти медленнее, чем по линейному закону. Поэтому период колебаний будет возрастать с увеличением амплитуды колебаний. Эта зависимость периода от амплитуды 9? о учитывается следующей формулой, к к-рой приводит уравнение (1) Т = 2зг1/"1 (1 + (-|-]2sm2y +
+ (H) 2'sinl7+ -} • По сравнению с приближенной формулой (3) поправка составляет около 0, 05% при <р0 = 5е.
Поэтому на практике почти всегда (за исключением случаев, когда нужна очень большая точность) пользуются приближенной формулой (3). Если начальная скорость М. не лежит в плоскости начального отклонения, то движение М. уже не будет плоским. М. будет описывать эллипсоподобные траектории на сферической поверхности. В этом случае М. принято называть сферическим.
Физический М. Наиболее простым является случай плоского движения, т. е. вращения М. вокруг неподвижной оси. Положение М. и в этом случае можно задать одним углом отклонения у от начального положения какой-либо прямой, неподвижно связанной с М. Удобнее
