объемные заряды располагаются в более толстых слоях у электродов, постепенно исчезая к середине Д. Всегда однако силатока в средней, свободной от зарядов части пропорциональна имеющейся там в данный момент напряженности Е, т. е. правильно формулированный закон Ома имеет место.
Существует однако и другая причина изменения тока со временем — это электрическая очистка Д., удаление примесей как в виде ионов, так и в виде мелких взвешенных частиц. В большей части Д. электропроводность имеет электролитический характер: ток осуществляется переносом ионов самого Д. или ионов примесей, всегда в нем имеющихся. Несмотря на малость токов, для многих Д. удалось установить полную применимость основного закона всякого электролиза — закона Фарадея. Главная трудность этих измерений заключается во вторичных процессах при электролизе, к-рые затрудняют отделение выделившихся на электроде продуктов от самого Д., а следовательно и проверку закона Фарадея.
Имеется также значительное число Д. (преимущественно сернистых металлов и окисей), в к-рых ток переносится электронами. В других Д. такая же электронная проводимость появляется под действием ультрафиолетовых, рентгеновских или катодных лучей, освобождающих электроны внутри Д. Наконец известны случаи, когда такие лучи выделяют внутри диэлектрика металлические частички и атомы, к-рые потом под влиянием видимого или даже инфракрасного света освобождают электроны и создают значительную чисто электронную электропроводность. Электронная электропроводность, вызванная действием того или иного излучения, прямо пропорциональна его интенсивности, но от температуры не зависит. Ионная же или электронная проводимость, при к-рой заряды освобождаются внутренним тепловым движением, а не внешними воздействиями, быстро возрастает с температурой. При обычных температурах нагревание на 1° С вызывает повышение электропроводности на 10%.
Закон, выражающий зависимость электропроводности определенного вида ионов от абсолютной температуры Т, может быть с весьма большим приближением выражен формулой: _JL
lg(T = _A + в, или cr = croe тЗдесь коэффициент А имеет обычно значение ок. 10.000. Температурный коэффициент сопротивления к связан с величиной Л. соотношением:
При Т= 300° и А = 10.000 коэффициент к = 0, 11.
В большинстве Д. ток переносится почти исключительно одним видом ионов: напр. положительными ионами натрия в каменной соли или селитре, отрицательными ионами хлора в хлорном свинце. В этих случаях указанная выше температурная зависимость определяет проводимость Д. Имеются однако случаи, когда при более высоких температурах начинает заметно участвовать в переносе тока и тот ион, к-рый почти не участвовал при низких температурах; таков напр. случай каменной соли, где при температурах выше 550° С ионы хлора переносят все. ббльшую часть тока. В таких случаях для электропроводности мы получаем выражение:.
_ А1 — А?
с = crte т 4 — сг2е т'Диэлектрическая поляризаЦйя отличается от проводимости величиной перемещения зарядов. При поляризации заряды либо смещаются в пределах той же молекулы, либо вместе с молекулой поворачиваются, либо наконец смещаются в виде ионов на расстояния, незначительные по сравнению с расстоянием до ближайшего иона. При электропроводности ионы или электроны перемещаются вдоль диэлектрика на расстояния, охватывающие большое число молекул, или даже проходят насквозь до. противоположного электрода. Однако практически разделить обе части иногда очень трудно. Поляризация, если она вызвана вращением, не устанавливается мгновенно, а требует долей секунды; с другой стороны, и ток не остается неизменным, а убывает иногда весьма быстро с течением времени. При прохождении тока в Д. выделяется теплота соответственно зайону Джоуля. При быстрых переменах поля (в переменных и особенно частопеременных полях) кроме тепла, выделяемого током, мы часто наблюдаем и теплоту трения при вращении диполей. Оба эти явления (и ток и вращение диполей) ведут к превращению электрической энергии в тепловую, называемому диэлектрическими потерями.
Заряженный до некоторого потенциала 70 конденсатор будет постепенно разряжаться вследствие электропроводности а, находящегося между обкладками Д. с диэлектрической постоянной е. Через нек-рое время t потенциал V выразится формулой: т — in-t V = Voe ej.
Когда показатель степени приз сделается рав-. ным — 1, потенциал упадет приблизительно до г/з своей величины (0, 37). В этот момент Это значение t носит название времени релаксации. Чем больше диэлектрическая постоянная и чем меньше электропроводность, тем медленнее происходит разряд (отметим, что в этой формуле не учитывается изменение тока вследствие объемных зарядов). О явлениях пробоя диэлектриков см. Пробой диэлектриков.
Лит. см. при ст. Электричество.
ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ, величина, показывающая, во сколько раз ослабляется в данном веществе электрическое поле по сравнению с напряженностью его в пустоте Е (см. Диэлектрики). Обычно Д. п. обозначается буквой в, а величина D — eE называется электростатической индукцией. Причиной ослабления поля в диэлектрике является диэлектрическая поляризация среды: каждый элемент тела (молекула, атом или ион) под влиянием поля приобретает момент или же, если молекула и без поля обладала уже электрическим моментом, то эти моменты в поле поворачиваются так, чтобы ослабить его в е раз.
Если в 1 см3 среды заключается N молекул, из к-рых каждая получила в поле момент ц, направленный вдоль поля, или повернулась так, что в среднем составляющая момента вдоль поля равна и, то общий момент всего см3 среды называется ее поляризацией Р = N/i. Д. п. е обусловливается поляризацией Р, последняя определяется способностью молекул тела поляризоваться, т. е. отношением а момента, создаваемого в молекуле, к действующему на нее электрическому полю.
