ДИФФЛЮГИЯ, Difflugia, род однокамерных кого числа хаотически распределенных элераковинных корненожек (см.) с раковинкой ментов £2 cos (<5г — <5А) g/эО, следовательно в форме воздушного I-N-%. .
(1) шара, содержащей характерные включения в виде кремне
Здесь — соответствует средней энергии волны вых песчинок, рако
от каждого отдельного элемента Д. р.; формула винок диатомовых (1) является доказательством высказанного поводорослей, игол гу
ложения. бок и т. п. В протоРегулярные Д. р. в отличие от нерегулярплазме часто содер
ных не повторяют диффракционной картины жатся зоохлореллы. каждого элемента; с другой стороны, они деПсевдоподии немно
лают диффракционные максимумы и минимугочисленные, корот
мы очень резкими и отчетливыми. Это обстоякие и закругленные. тельство в соединении с большой интенсивВстречается в болотной воде. Наиболее круп
, ностью картины определяет большое значение ная форма Difflugia pyriformis. регулярных Д. р. в лабораторной практике. — ДИФФРАКЦИОННЫЕ РЕШОТКИ, совокупность При пропускании сложного света сквозь плосбольшого числа диффрагирующих отверстий кую Д. р. при нормальном падении параллельи препятствий, сосредоточенных в ограничен
ных лучей, пропускаемых через коллиматор ном пространстве (см. • Диффракция). Д. р. со щелью, получается след, картина (рис. 2). называется нерегулярной, если отверстия В центре неразложенное изображение щели и препятствия расположены беспорядочно, и (спектр пулевого по — к к ф КФ Фк ф к ~ регулярной, если элементы Д. р. распре
рядка); по обе стороделены по определенному закону, например на ны от него следуют равных расстояниях. Д. р. могут быть далее многочисленные сперазделены на поверхностные (плоскостные, ктры 1 — го, 2 — го, 3 — го сферические, цилиндрические и т. д.) и про
и т. д. порядков, обращенные фиолетовым странственные. Д. р. дают очень резкие и све
концами к центру. Чем выше порядок спекттосильные диффракционные явления; в частно
ра, тем он шире. Начиная с 3 — го порядкаг сти радужные кольца вокруг луны, фонарей спектры налагаются частично один на другой. и пр. суть результат действия нерегулярных Возможность получения весьма совершенных пространственных диффракционных решоток, : спектров при помощи диффракционной решотсоставляющихся из частиц пыли, капелек тума
ки и равномерное распределение длин волны в этих спектрах объясняют широкое применена, кристаллов льда и т. д.
В случае нерегулярной плоской Д. р., напр. ние Д. р. для целей спектроскопии и измерестеклянной пластинки, посыпанной круглыми ния длины волн. Наряду со стеклянными речастицами ликоподия (рис. 1), распределение шотками и их репликами (отпечатками) на целлулоиде для больших спектральных устаинтенсивности в поле новок применяются отражательные решотки, диффр акции от хаотиизготовляемые из зеркального металла. Обыччески распределенных но такие отражательные решотки делают не N частиц такое же, плоскими, а вогнутыми (сферическими или цикак и от одной частилиндрическими). Штриховка наносится поцы,. с той разницей, средством делительной машины, построенной что интенсивность в N Роуландом и усовершенствованной Майкельраз больше. Этим объясняется большая яркость картины, получае
соном и Вудом. В наиболее совершенных ремой от нерегулярной Д. р. С другой стороны, шотках такого типа, достигающих размеров по размерам диффракционных колец от такой до 25 см, нанесено свыше 250 тыс. штрихов. решотки можно определить размеры диффрак
При работе с вогнутыми Д. р. излишне примеционных частиц. Действительно в удаленной от нение линз, так как сама Д. р. фокусирует спекдиффракционной решотки точке А амплитуды тры. Благодаря этому возможно изучение спекволн, диффрагированных разными отверстия
тров крайнего ультрафиолетового света с ми, будут приблизительно одинаковыми, рав
длинами волн от 100 до 10 т/л. Эти лучи поглоными а, фазы же будут различными. Суммар
щаются в стекле, кварце, флюорите и даже в воздухе; поэтому изучение их спектров возможное отклонение: но только при помощи А= sin (cot — dj) = a sin соЩ cos <Эг- — вогнутых Д. р., поме — a cos о) sin <3Z, щенных в вакууме.
Теория регулярных Д. р. где а — частота колебаний, t — время, <3, — фаза, является частной задачей соответствующая г-му отверстию. Интенсивобщей теории диффракции. ность в данной точке: . Положение главных максич мумов и минимумов, поцу чаемых от плоской Д. р. с I = Л2 = a2sinW[S cos <5J2 + a2 cos2 со sin <5J2 равноотстоящими элемента — 2a2 sin a) t • cos cot • S cos sin d*.
Рис. 3. ми (напр. от стеклянной пластинки, на к-рой алмазом на равных расстояниях нанесено Среднее значение sin2cofncosaa4 за большой про большое число параллельных прямых штрихов), может межуток времени равно х/а, среднее же значе
быть найдено из следующих простых рассуждений. Пусть ние sin cot • cos cot равно нулю. Поэтому среднее Д. р. состоит из тончайших штрихов, ширина к-рых меньше длины волны Я, нанесенных на непрозрачном фоне значение интенсивности: (рис. 3). Ограничимся для упрощения задачи диффрак — I = А2 = f2 [27 + S 2 cos
О,
где и 8к относятся к двум разным отверстиям и — общее число элементов Д. р. Для огром — цией Фраунгофера (см. Диффракция). Пучок параллельных лучей падает на Д. р. под углом 0, диффракция в параллельных лучах наблюдается под углом <р, расстояние между двумя отверстиями d, общее число отверстий тп. Если отверстия меньше Я, то при диффракции в них минимумов и максимумов не получается, следовательно
